Summary
Using the depolarization thermocurrent (DTC) method, we studied the low-temperature DTC peak in polycrystalline hexagonal ice Ih with nonblocking, totally blocking and partially blocking electrodes. We found the activation energyW=(0.24±0.01) eV to be independent of the electrode material. The peak temperature was found to beT M =(126±1) K with nonblocking electrodes,T M =(113±2) K with totally blocking electrodes and between them with partially blocking electrodes. The heating rate was 3.5 K/min. The value of the dielectric constant εβ−ε∞ was found to be equal to 174±14 at the temperatureT=T p=130 K with nonblocking electrodes and lower with blocking electrodes. Our results are consistent with a model in which the low-temperature DTC peak in ice is due to the reorientation of water molecules, realized by motion of Bjerrum defects. In the case of blocking electrodes additional Bjerrum and ionic defects (d.c. conductivity of ice) accumulate at the surfaces of the sample. This leads to the lowering of the polarization (smaller “dielectric constant» εβ−ε∞) and to faster relaxation times (lowerT M ).
Riassunto
Usando il metodo della corrente termica di depolarizzazione (DTC), si è studiato il picco DTC nel cristallo esagonale policristallino Ih con elettrodi non bloccanti, totalmente bloccanti e parzialmente bloccanti. Si è trovato che l’energia di attivazioneW=(0.24±0.01) eV è indipendente dal materiale dell’elettrodo. La temperatura del picco risulta essereT M =(126±1) K con elettrodi non bloccati,T M =(113±2) K con elettrodi totalmente bloccanti e tra loro con elettrodi parzialmente bloccanti. Il valore di riscaldamento era 3.5 K/min. Il valore della costante, dielettrica εβ−ε∞ risultava essere 174±14 alla temperaturaT=T p=130 K con elettrodi non bloccanti e piú basso con elettrodi bloccanti. I nostri risultati sono coerenti con un modello nel quale il picco DTC a bassa temperatura nel ghiaccio è dovuto al riorientamento delle molecole d’acqua, realizzao dal movimento dei buchi di Bjerrum. Nel caso di elettrodi bloccanti, ulteriori buchi di Bjerrum e ionici (conduttività d.c. del ghiaccio) si accumulano sulle superfici del campione. Ciò porta all’abbassamento della polarizzazione (piú piccola “costante dielettrica» εβ−ε∞) ed a piú rapidi tempi di rilassamento (piú bassaT M )
Резюме
Используя метод термотоков деполяризации, мы исслеуем пик термотоков деполяризации при низких температурах в поликристаллическом гексагональном льде без блокировки, с полной и частичной блокировкой электродов. Мы находим, что энечqия активисит от материала электрода и составляетW=(0.24±0.01) эВ. Температура пика составляетT M =(126±1) К без блокировки электродов, (113±2) К при полной блокировке электродов и промежуточное значение при частичной блокировке электродов. Скорость нагреания составляет 3.5 К/мин. Величина диэлектрической постоянной равна εβ−ε∞=174±14 при температуреT=T p=130 К без блокировки электродов и несколько меньше при блокировке электродов. Наши результаты согласуются с моделью, в которой пик термотоков деполяризации при низких температурах в льде обусловлен переориентацией молекул воды, которая связана с движением дефектов Бьерума. В случае влокировки электродод дополнительные дефекты Бьерума и ионные дефекты накапливаются на поверхностях образца. Это приводит к понижению поляризации (уменьшение «диэлектрической постоянной» εβ−ε∞) и сокращениню времен релаксации (уменьшениеT M ).
Similar content being viewed by others
References
G. P. Johari andS. J. Jones:J. Chem. Phys.,62, 4213 (1975).
P. Pissis, L. Apekis andG. Boudouris:Nuovo Cimento B,62, 365 (1981).
H. Engelhardt andN. Riehl:Phys. Lett.,14, 20 (1965).
A. Jeneveau, P. Sixou andP. Dansas:Phys. Kondens. Mater.,14, 252 (1972).
P. Pissis, G. Boudouris, J. C. Garson andJ. L. Leveque:Z. Naturforsch. A,36, 321 (1981).
T. Nedetzka, M. Reichle, A. Mayer andH. Vogel:J. Phys. Chem.,74, 2652 (1970).
M. Reichle, T. Nedetzka, A. Mayer andH. Vogel:J. Phys. Chem.,74, 2659 (1970).
J. S. Chamberlain andN. H. Fletcher:Phys. Kondens. Mater.,12, 193 (1971).
C. Bucci, R. Fieschi andG. Guidi:Phys. Rev.,148 816 (1966).
S. Radhakrishna andS. Haridoss:Cryst. Lattice Defects,7, 191 (1978).
J. Vanderschueren andJ. Gasiot: inThermally Stimulated Relaxation in Solids, edited byP. Bräunlich (Berlin, 1979), Chapt. 4.
C. Jaccard:Helv. Phys. Acta,32, 89 (1959).
C. Jaccard:Phys. Kondens. Mater.,3, 99 (1964).
H. Gränicher:Phys. Kondens. Mater.,1, 1 (1963).
N. Bjerrum:K. Dan. Vidensk. Selsk. Mat. Fys. Medd.,27, 56 (1951).
M. Hubmann:Z. Phys. B,32, 127 (1979).
H. Gränicher: inPhysics of Ice, edited byN. Riehl, B. Bullemer andH. Engelhardt (New York, N. Y., 1969), p. 1.
P. R. Camp, W. Kiszenikc andD. Arnold: inPhysics of Ice, edited byN. Riehl, B. Bullemer andH. Engelhardt (New York, N. Y., 1969), p. 450.
R. Ruepp: inPhysics and Chemistry of Ice, edited byE. Whalley, S. J. Jones andL. W. Gold (Ottawa, 1973), p. 179.
G. P. Johari andS. J. Jones:Proc. R. Soc. London Ser. A,349, 467 (1976).
G. P. Johari andE. Whalley: inPhysics and Chemistry of Ice, edited byE. Whalley, S. J. Jones andL. W. Gold (Ottawa, 1973), p. 278.
O. Wörz andR. H. Cole:J. Chem. Phys. 51, 1546 (1969).
G. P. Johari andS. J. Jones:J. Glaciol.,21, 259 (1978).
Author information
Authors and Affiliations
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Apekis, L., Pissis, P. & Boudouris, G. Depolarization thermocurrents in ice Ih at low temperature depending on the electrode material. Polarization mechanism. Il Nuovo Cimento D 2, 932–946 (1983). https://doi.org/10.1007/BF02453230
Received:
Revised:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02453230