Summary
The assumption that a spin-1/2 fieldψ has a unique dimension is investigated within the framework of scale and internal-symmetry breaking and linear current-field algebra. Expressions for the equal-time commutators εd3x[∂(x),ψ(0)] and [ψ(x),ψ(0)] (whereJ aμ denotes theSU2 ⊗SU2 currents) are given for theories in which the fermion source term has a unique dimension (in terms of the scale dimensionalities of ∂μJμa,Jka, ψ and the source). It is found that the fermion source term cannot have a unique dimension forM≠0 if both of these commutators vanish. Additional sufficient conditions in order for the source to have mixed dimensions are also given in terms of the scale dimensionalities of\(\partial ^\mu J_\mu ^a \) and (denoted byld andlk, respectively). Forld≠3 andlk≠3 and for fermion sources with arbitrary mixed dimensions the existence of parts of the source with certain dimensions is established if either of the commutators εd3x[\(\partial ^\mu J_\mu ^a \)(x),ψ(0)] or [\(J_k^a \)(x),ψ(0)] is nonvanishing. The equal-time commutators [\(\theta _\mu ^\mu \)(x), (0)γ 0], [u(x),\(\bar \psi \)(0)γ 0] and [δ(x),\(\bar \psi \)(0)γ 0] (where\(\theta _{\mu v} \) denotes the energy-momentum tensor,u theSU 2 ⊗SU 2-symmetry-breaking part ofϑ 00 andδ theSU 2 ⊗SU 2 singlet part ofϑ 00 which breaks dilatation invariance even in the chiral limit) are calculated in terms of parts of the fermion source with fixed dimension. As a particular result we notice that in a model with a free (forM≠0) fermion fieldl k=l d=3 follows.
Riassunto
Nel contesto della rottura della scala e della simmetria interna e con l’algebra lineare di corrente-campo, si esamina l’ipotesi che un campoψ con spin 1/2 abbia un’unica dimensione. Si dànno espressioni per i commutatori di tempo uguale εd3 x[\(\partial ^\mu J_\mu ^a \)(x),ψ (0)] e [\(J_k^a \)(x),ψ(0)] (in cui\(J_\mu ^a \) denota le correnti diSU 2 ⊗SU 2) per teorie in cui il termine di sorgente fermionica ha una sola dimensione (in termini delle dimensionalità di scala di\(J_\mu ^a \),\(J_k^a \), ψ, e della sorgente). Si trova che il termine di sorgente fermionica non può avere una sola dimensione perM≠0 se entrambi questi commutatori tendono a zero. Si dànno ulteriori condizioni sufficienti perché la sorgente abbia dimensioni miste in termini delle dimensionalità di scala di\(J_\mu ^a \) e\(J_k^a \) (designate conl d el k rispettivamente). Perl d≠3 el k≠3 e sorgenti fermioniche con dimensioni miste arbitrarie si conferma l’esistenza di parti della sorgente con certe dimensioni se uno dei due commutatori εd3 x[\(\partial ^\mu J_\mu ^a \)(x),ψ(0)] o [\(J_k^a \)(x),ψ(0)] non tende a zero. Si calcolano i commutatori di tempo uguale [\(\theta _\mu ^\mu \)(x), {ie644-6}(0)γ 0], [u(x), {ie644-7}(0)γ 0] e [δ(x), {ie644-8}(0)γ 0] (in cui {ie644-9} indica il tensore energia-impulso,u la parte diϑ 00 che infrange la simmetriaSU 2 ⊗SU 2 eδ la parte di singoletto diSU 2 ⊗SU 2 diϑ 00 che infrange l’invarianza alla dilatazione anche nel limite chirale) in termini delle parti della sorgente fermionica con dimensioni fisse. Come risultato particolare si nota che in un modello con un campo fermionico libero (perM≠0) segue chel k=l d=3.
Реэюме
В рамках нарущения масщтабной и внутренней симметрий и линейной алгебры токов-полей исследуется предположение, что поле ψ со спином 1/2 имеет одноэначную раэмерность. Приводятся выражения для равновременных коммутаторов εd3 x[{ie644-10}(x), ψ(0)] и {ie644-11}(x), ψ(0)] (где {ie644-12} обоэначают токиSU 2 ⊗SU 2) для теорий, в которых член фермионного источника имеет одноэначную раэмерность. Полученные выражения эаписаны череэ масщтабные степени многомерности {ie644-13}, {ie644-14}, ф и источника. Получается, что член фермионного источника не может иметь одноэначную раэмерность дляM ≠ 0, если оба зти коммутатора обрашаются в нуль. Также приводятся дополнительные достаточные условия для того, чтобы источник имел фиксированную раэмерность, которые выражаются череэ масщтабные степени многомерности {ie644-15} и {ie644-16} (обоэначенные сооответственно череэl d иl k). Дляl d ≠ 3 иl k ≠ 3 и для фермионных источников с проиэвольными фиксированными раэмерностями устанавливается сушествование частей источника с определенными раэмерностями, если один иэ коммутаторов εd3 x[{ie644-17}(x), ψ(0)] или [{ie644-18}(x), ψ(0)] не обрашается в нуль. Вычисляются равновременные коммутаторы [{ie644-19}(x), {ie644-20}(0)γ0], [и(х), {ie644-21}(0)γ0] и [δ(х), {ie644-22}(0)γ0] (где {ie644-23} обоэначает тенэор знергии-импульса,u — часть θ00, нарущаюшую симметриюSU 2 ⊗SU 2, иδ —SU 2 ⊗SU 2 синглетная часть θ00, которая нарущает инвариантность расщирения даже в киральном пределе), которые выражаются череэ части фермионного источника с фиксированной раэмерностью. Как частный случай, мы получаем, что модель со свободным (дляM ≠ 0) фермионным полем даетl k=l d=3.
Similar content being viewed by others
References
H. Kastrup:Nucl. Phys.,15 B, 179 (1970) and references therein;D. Gross andJ. Wess:Phys. Rev. D,2, 753 (1970) and references therein;K. Wilson:Phys. Rev.,179 1499 (1970) and references therein;G. Mack:Nucl. Phys.,5 B, 499 (1968).
M. Gell-Mann: Caltech Report (unpublished).
C. Callan, S. Coleman andR. Jackiw:Ann. of Phys.,59, 42 (1970).
J. Katz:Nuovo Cimento,3 A, 263 (1971).
H. Genz andJ. Katz:Lett. Nuovo Cimento,4, 1103 (1970).
H. Genz andJ. Katz:Phys. Rev. D,3, 1860 (1971).
S. Coleman andR. Jackiw: MIT preprint.
M. Beg, J. Bernstein, D. Gross, R. Jackiw andA. Sirlin:Phis. Rev. Lett.,25, 1231 (1970).
H. Genz:Nucl. Phys.,25 B, 269 (1971).
J. Ellis, P. Weisz andB. Zumino: CERN preprint and references therein.
J. Schwinger:Nuovo Cimento,30, 278 (1963);H. Pagels: University of Carolina Report, unpublished.
D. Gross andR. Jackiw:Phys. Rev.,163, 1688 (1967);R. Jackiw:Phys. Rev.,178, 2058 (1968).
H. Genz andJ. Katz:Phys. Rev. D,2, 2225 (1970).
H. Genz andJ. Katz:Nucl. Phys.,13 B, 401 (1969).
H. Genz andJ. Katz:Nuovo Cimento,69 A, 15 (1970).
However, the ETCi[ϑ0k(x),ϕ(y)] are in general not fully determined unless additional assumptions are made (ref. (13)). Thus equations such as (1.9) help us determine these commutators since the trace of the symmetric first-order Schwinger term may then be written asdϕ(y), whered is the dimension ofϕ.
H. Genz:Phys. Lett.,31 B, 146 (1970).
M. Gell-Mann, R. Oakes andB. Renner:Phys. Rev.,175, 2195 (1968).
K. Barnes andC. Isham:Nucl. Phys.,17 B, 267 (1970).
H. Genz andJ. Katz:Nucl. Phys.,21 B, 333 (1970).
D. Boulware andS. Deser:Journ. Math. Phys.,8, 468 (1967).
Incidentally, note that in ref. (13) the ETCi[ϑ0k(x), {ie632-1}(y)] has been determined for canonical fieldsψ by means of the canonical rules and the associative law. The symmetric first-order Schwinger term of this commutator was there shown to be given by 1/2gkl{ie632-2}(y). Therefore it follows from the results of ref. (13) that canonical baryon fields {ie632-3}(y) have fixed dimensions equal to 3/2.
T. D. Lee, S. Weinberg andB. Zumino:Phys. Rev. Lett.,18, 1029 (1967).
M. Gell-Mann andM. Levy:Nuovo Cimento,16, 705 (1960).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
To speed up publication, the authors of this paper have agreed to not receive the proofs for correction.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Genz, H., Katz, J. Scaling properties of spin-1/2 operators. Nuov Cim A 11, 627–644 (1972). https://doi.org/10.1007/BF02729468
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02729468