Summary
It is known that the Lorentz transformation can be derived from purely topological and kinematical axioms, without reference to the velocity of light or to electrodynamics. The major consequences of this approach are discussed, and some deeply ingrained ideas are found wanting. The value of the kinematical limiting velocity c0 must be determined empirically; the usual assumption, here called the « signal postulate », identifies it with the light velocityc, but the evidence is fragmentary. The weakest link is the « second postulate » stating the independence ofc from the state of motion of the source; further work is desirable under circumstances where nonelectrodynamical forces, radiative reactions and changes of source acceleration play prominent roles. The signal postulate holds if and only ifc does not depend on frequency. Eecent observations on the Crab Nebula pulsar, an effectively stationary flash source, have established a constancy ofc in the visible region which can plausibly be interpreted as implying a photon rest mass of less than 2 MHz. However, a smaller limit may be surmised from the consistency of quantum electrodynamics as known at present; thus the pulsar work should be extended. It is also possible to determine c0 directly; the best way seems to be a calculation from combined nuclear transmutation energies and accuratem/e values. The kinematical approach also calls for sharper verifications of the direct consequences of the Lorentz transformation, such as Doppler effect, time dilatation and Einstein addition law; any observed violation would mean a failure of the underlying assumptions about the topological nature of space and time.
Riassunto
è possibile ricavare la trasformazione di Lorentz da assiomi puramente topologici e cinematici, senza tener oonto della velocità della luce o dell’elettrodinamioa. Si discutono le conseguenze più rilevanti di questo metodo e si trova che non sono necessarie alcune delle idee profondamente radicate. Si deve determinare il valore limite della velocità, c0, empiricamente ; l’ipotesi correntemente usata, qui deflnita « postulato del segnale », la identifica con la velooità della luce,c, ma l’evidenza sperimentale non è completa. Il punto più debole è il « secondo postulato », che afferma l’indipendenza dic dallo stato di moto della sorgente; sarebbe auspicabile un ulteriore studio in circostanze in cui le forze non elettrodinamiche, le reazioni con irraggiamento e le variazioni dell’accelerazione della sorgente svolgano un ruolo più decisivo. II postulato del segnale vale se, e solo se,c non dipende dalla frequenza. Recenti osservazioni sulla Crab Nebula, una sorgente effettivamente stazionaria, hanno permesso di stabilire una costanza dic nella regione del visibile; fatto questo che puö essere interpretato plausibilmente come implicante una massa a riposo del fotone minore di 2 MHz. D’altra parte, per quanto si sa, si puö supporre un limite più piccolo dalla consistenza dell’elettrodinamica quantica; si dovrebbero studiare quindi ulteriormente le pulsars. è anche possibile determinare c0 direttamente ; il modo migliore sembra essere un calcolo derivante dalle energie delle trasmutazioni nucleari combinate a valori accurati dim/e. Si richiedono, col metodo cinematico, delle verifiche più sicure delle conseguenze dirette della trasformazione di Lorentz, come l’effetto Doppler, la dilatazione del tempo e la legge di addizione di Einstein; l’osservazione di una vibrazione implicherebbe l’inesattezza delle ipotesi iniziali sulla natura topologica dello spazio e del tempo.
РЕжУМЕ
ИжВЕстНО, ЧтО пРЕОБРА жОВАНИЕ лОРЕНтцА МОжЕт БытЩ ВыВЕДЕНО И ж ЧИстО тОпОлОгИЧЕскИ х И кИНЕМАтИЧЕскИх Ак сИОМ, БЕжОтНОсИтЕльНО к ск ОРОстИ сВЕтА ИлИ ЁлЕктРОДИНАМИкЕ. ОБсУжДАУтсь ОсНОВНы Е слЕДстВИь ЁтОгО пОДхОДА И ОБНАР УжЕНО, ЧтО тРЕБУУтсь НЕкОтО РыЕ пРОЧНО УкОРЕНИВш ИЕсь ИДЕИ. ВЕлИЧИНА кИНЕМАтИЧЕ скОИ пРЕДЕльНОИ скОРОстИ « c0 » ДОлжНА Быть ОпРЕД ЕлЕНА ЁМпИРИЧЕскИ; ОБыЧНОЕ пРЕДпОлОжЕНИЕ, жДЕсь НАжыВАЕМОЕ « пОстУлА тОМ сИгНАлА », ОтОжДЕстВльЕт ЕЕ сО скОРОстьУ сВЕтА, НО ИН ФОРМАцИь ьВльЕтсь ФРАгМЕНтАРНОИ. НАИБО лЕЕ слАБОЕ жВЕНО пРЕДстАВльЕт « ВтОРО И пОстУлАт », УтВЕРжДА УЩИИ НЕжАВИсИМОсть « с » От сОстОьНИь ДВИжЕНИь ИстОЧНИкА. ж ДЕсь жЕлАтЕльНА ДАль НЕИшАь РАБОтА пРИ УслОВИьх, к ОгДА НЕЁлЕктРОДИНАМИЧЕс кИЕ сИлы, РАДИАцИОННы Е РЕАкцИИ И ИжМЕНЕНИь УскОРЕНИь ИстОЧНИкА ИгРАУт сУЩЕстВЕННУУ РОль. « пОстУлАт сИгНА лА » спРАВЕДлИВ, ЕслИ, И тОл ькО ЕслИ, « c » НЕ жАВИсИт От ЧАстОты. НЕДАВНИЕ НАБ лУДЕНИь пУльсАРА кРАБОВИДНО И тУМАННОстИ, ЁФФЕктИВ НО стАцИОНАРНОгО Ист ОЧНИкА ВспышЕк, УстАНОВИлИ п ОстОьНстВО « с » В ВИДИМОИ ОБлАстИ, кОтОРОЕ, кАк МОжНО пРАВДОпОДОБНО ИНтЕР пРЕтИРОВАть, пРЕДпОлАгАЕт, ЧтО МАс сА пОкОь ФОтОНА МЕНьш Е, ЧЕМ 2 MHz. ОДНАкО, МЕНьшИИ пРЕДЕ л МОжЕт Быть пРЕДпОлОж ЕН Иж НЕпРОтИВОРЕЧИВ ОстИ кВАНтОВОИ ЁлЕктРОДИ НАМИкИ, кОтОРАь ИжВЕстНА В НА стОьЩЕЕ ВРЕМь; тАкИМ О БРАжОМ, РАБОтА с пУльсАРАМИ Д ОлжНА Быть РАсшИРЕНА. тАкжЕ ВОжМОжНО ОпРЕДЕлИть « c0 » НЕпОсРЕДстВЕННО; НАИ лУЧшИИ пУть, пО-ВИДИМОМУ, пРЕД стАВльЕт ВыЧИслЕНИЕ Иж ЁНЕРгИИ сВьжАННых ьДЕРНых пЕ РЕхОДОВ И тОЧНых жНАЧЕНИИ m/Е. кИ НЕМАтИЧЕскИИ пОДхОД тАкжЕ тРЕБУЕт ЧЕткОИ пРОВЕ РкИ НЕпОсРЕДстВЕННых сл ЕДстВИИ пРЕОБРАжОВА НИИ лОРЕНтцА, тАкИх кАк, ЁФФЕкт ДОпплЕРА, ВРЕМЕННОЕ Р АсшИРЕНИЕ И жАкОН слО жЕНИь ЁИНштЕИНА; лУБОЕ НАБл УДАЕМОЕ НАРУшЕНИЕ ОжНАЧАлО Б ы НАРУшЕНИЕ ОсНОВОпО лАгАУЩИх пРЕДпОлОжЕНИИ ОтНОс ИтЕльНО тОпОлОгИЧЕскОИ пРИР ОДы пРОстРАНстВА И ВР ЕМЕНИ.
Similar content being viewed by others
References
W. D. Schmidt-Ott:Naturwiss.,52, 636 (1965);G. M. Steakhovskii andA. V. Uspenskii:Usp. Fiz. Nauk,68, 421 (1965) (with many printing errors), translated inSov. Phys. Uspekhi,8, 505 (1966) (errors corrected).A. M. Bonch-Bruevich andV. A. Molchanov:Opt. i Spektr.,1,113 (1956),G. Holton:Amer. Journ. Phys.,30, 462 (1962).
J. G. Fox:Amer. Journ. Phys.,33, 1 (1965).
H. P. Robertson:Rev. Mod. Phys.,21, 378 (1949).
O. L. Brill andB. Goodman:Amer. Journ. Phys.,35, 832 (1967).
J. D. Jackson:Classical Electrodynamics, Sect. 6‘6 (New York, 1962).
W. Pauli:RelativitÄtstheorie, Sect.3 (Leipzig, 1921), translated asTheory of Relativity (New York, 1958).
J. G. Pox:Amer. Journ. Phys.,30, 297 (1962).
J. G. Fox:Journ. Opt. Soc. Amer.,57, 967 (1967).J. Záhejský andV. Kolesnikov:Nature,212, 1227 (1966).
T. AlvÄger, J. M. Bailey, P. J. M. Parley, J. Kjellman andI. Wallin:Ark. Fys.,31, 145 (1966). See alsoF. J. M. Paeley, J. Bailey andE. Picasso:Nature,217, 17 (1968).
G. C. Babcock andT. G. Bergman:Journ. Opt. Soc. Amer.,54, 147 (1964);P. Beckmann andP. Mandics:Journ. Res. Nat. Bur. Standards,69 D, 623 (1965).Fox, ref. (10).
A. P. French:Special Relativity (New York, 1968), p. 131.
W. Macek, J. Schneider andE. Salamon:Journ. Appl. Phys.,35, 2556 (1964).
L. Page:Amer. Journ. Sei.,34, 57 (1912).R. S. Elliott:Electromagnetics (New York, 1966) ;D. S. Jones:The Theory of Electromagnetism (Oxford, 1964) ;W. G. V. Rossner:Classical Electromagnetism via Relativity (London, 1968).
M. Dutta, T. K. Mukherjee andM. K. Sen:Intern. Journ. Theor. Phys.,3, 85 (1970).
G. Süssmann:Zeits. Naturforsch.,24 a, 495 (1969). See alsoH. Brennich:Zeits. Naturforsch.,24 a, 1853 (1969).
V. Berzi andV. Gorini:Journ. Math. Phys.,10, 1518 (1969),S. Okuro:Journ. Math. Phys.,11, 2005 (1970).
H. P. Robertson andT. W. Noonan:Relativity and Cosmology, Sect. 3.2 and 3.3 (Philadelphia, 1968).J. Liouville :Journ. Math. Pures et Appliqées,12, 265 (1847).
Y. P. Terletskii:Paradoxes in the Theory of Relativity (New York, 1968).
H. Heintzmann andP. Mittelstaedt:Erg. Exakt. Naturwiss.,47, 185 (1968),L. M. Stephenson:Journ. Phys. A,3, 368 (1970).
L. E. Lundberg andL. B. Rédei:Phys. Rev.,169, 1012 (1968);A. J. Greenberg,D. S. Atres,A. M. Cormack,K. W. Kenney,D. O. Caldwell,V. B. Elings,W. P. Hesse andR. J. Morrison:Phys. Rev. Lett.,23, 1267, 1473 (1969).
T. S. Jaseja, A. Javan, T. Murray andC. H. Townes:Phys. Rev.,133, A 1221 (1964).D. C. Champeney, G. R. Isaak andA. M. Khan:Phys. Lett.,7, 241 (1963).
B. N. Taylor, W. H. Parker andD. N. Langenberg:Rev. Mod. Phys.,41, 375 (1969), especially p. 385.E. Bergstrand:Handbuch der Physik, edited byS. Flügge, Vol. 24 (Berlin, 1956), p. 1.K. D. Froome andL. Essen :The Velocity of Light and Badio Waves (London, 1969).R. L. Smith:Amer. Journ. Phys.,38, 978 (1970).
A. G. McNish:IRE Trans. Instrum., I–II, 138 (1962).
G. N. Plass:Bev. Mod. Phys.,33, 37 (1961);T. Erber:Fortschr. Phys.,9, 343 (1961);J. S. Nodvik:Ann. of Phys.,28, 225 (1964);L. Infield:Acta Phys. Hungar.,17, 7 (1964);F. H. J. Cornish:Proc. Phys. Soc.,86, 427 (1965);I. Prigogine andF. Henin:Mém. Acad. Roy. Belgique Cl. Sci.,35, No. 7 (1965);F. Eohrlich:Classical Charged Particles (Reading, Mass., 1965);H. Arzeliès:Rayonnement et dynamique du corpuscule chargé fortement accéléré (Paris, 1966);D. Gromes andJ. Petzold:Zeits. Phys.,199, 299 (1967);R. G. Newburgh:Amer. Journ. Phys.,36, 399 (1968).
T. Fulton, F. Rohrlich andL. Witten:Rev. Mod. Phys.,34, 442 (1962).
R. Haensel andC. Kunz:Zeits. Angew. Phys.,23, 276 (1967).V. L. Ginzburg andS. I. Strovatskii:Ann. Bev. Astron. Astrophys.,3, 297 (1965);7, 375 (1969);T. Erber:Rev. Mod. Phys.,38, 626 (1966);P. A. G. Scheuer:Plasma Astrophysics, edited byP. A. Sturrock (New York, 1967), p. 289.
D. J. Thouless:Nature,224, 506 (1969), and some correspondence in:Phys. Today, December 1969, p. 47. SeePhys. Today, May 1970, p. 13;L. Parker:Phys. Rev.,188, 2287 (1969);R. G. Root andJ. S. Trefil:Lett. Nuovo Cimento,3, 412 (1970);F. A. E. Pirani:Phys. Rev. D,1, 3224 (1970),G. A. Benford,D. L. Book andW. A. Newcomb:Phys. Rev. D,2, 263 (1970);R. G. Cawley:Phys. Rev. D,2, 276 (1970);S. I. Ben-Abraham:Phys. Rev. Lett.,24, 1245 (1970).
P. S. Faragó andL. Jánossy:Nuovo Cimento,5, 1411 (1957).
V. Meter, W. Reichart, H. H. Staub, H. Winkler, F. Zamboni andW. Zych:Helv. Phys. Adta,36, 981 (1963).
E. Hagedorn:Relativistic Kinematics (New York, 1964).
J. W. Knowles:Proceedings of the Second International Conference on Nuclidic Masses, edited byW. H. Johnson (Vienna, 1964), p. 113.
J. S. Thomsen andA. F. Burr:Amer. Journ. Phys.,36, 803 (1968).
J. H. E. Mattauch, W. Thiele andA. H. Wapstra:Nucl. Phys.,67, 1, 32, 73 (1965).
K. T. Bainbridge:Phys. Rev.,44, 123 (1933).
W. Braunbek:Zeits. Phys.,107, 1 (1937).
J. Mattauch, L. Waldmann, E. Bieri andF. Everling:Zeits. Naturforsch.,II a, 525 (1956);Ann. Rev. Nuel. Soi.,6, 179 (1956).
B. A. Young:Phys. Rev. Lett.,22, 1445 (1969);R. P. Phillips andD. Woolum:Nuovo Cimento,64 B, 28 (1969);L. Karkov:Amer. Journ. Phys.,37, 1283 (1969).
V. L. Trimble:Astron. Journ.,73, 535 (1968).
B. Warner andR. E. Nather:Nature,222, 158 (1969).
E. F. Florman:Journ. Res. Nat. Bur. Stand.,54, 335 (1955);B. Lovell,F. L. Whipple andL. H. Solomon:Nature,202, 377 (1964).M. A. Ginzburg:Astron. Zhurn.,40, 703 (1963), translated inSov. Astron. A. J,7, 536 (1964).
seeF. G. Smith:Nature,223, 934 (1969);B. McBreen:Nature,224, 893 (1969);J. B. Oke:Astrophys. Journ. Lett.,156, L49 (1969);I. S. Shklovsky:Nature,225, 251 (1970);M. M. Komesaroff:Nature,225, 612 (1970). seeR. J. Gould andG. Schréder:Phys. Rev. Lett.,16, 252 (1966);J. V. Jelley:Phys. Rev. Lett.,16, 479 (1966);P. A. Stubrock:Nature,227, 465 (1970);V. G. Endean andJ. E. Allen:Nature,228, 348 (1970);C. Papaliolis, N. P. Carleton andP. Horowitz:Nature,228, 445 (1970).
B. Y. Mills:Nature,224, 504 (1969).
A. H. Bridle andV. E. Venugopal:Nature,224, 545 (1969).
E. E. Salpeter:Phys. Rev.,87, 328 (1952);89, 92 (1953).Taylor et al., ref. (25), p. 455.
A. G. Lyne andB. J. Rickett:Nature,218, 326 (1968).E. K. Conklin, H. T. Howard, J. S. Miller andE. J. Wampler:Nature,222, 552 (1969).
H. Bradt, S. Rappaport, W. Mayer, R. E. Nather, B. Warner, M. Macfarlane andJ. Kristian:Nature,222, 728 (1969). cf.V. I. Slysh:Nature,224, 159 (1969);C. Ryter:Nature,226, 1041 (1970).
G. R. Isaak:Nature,223, 161 (1969).J. L.Synge:Nature,223, 161 (1969),E. C. Jennison:Nature,223, 546 (1969). Cf. alsoR. D’E. Atkinson:Phys. Rev.,170, 1193 (1968).
A. Sommerfeld:Elektrodynamik, Sect.37 (Wiesbaden, 1948), translated asElectrodynamics (New York, 1952);D. Iwanenko andA. Sokolow:Klassische Feldtheorie, Sect.32 and33 (Berlin, 1953);J. A. Wheeler andR. P. Feynman:Rev. Mod. Phys.,21, 425 (1949);F. Coester:Phys. Rev.,83, 798 (1951);T. G. Pavlopoulos:Phys. Rev.,159, 1106 (1967);O. M. Bilaniuk:Phys. Today (November 1969), p. 70. Various other generalizations are implicit in the classical radiation theories quoted in ref. (27).R. F. Palmer andJ. G. Taylor:Nature,219, 1033 (1968);L. L. Vant-Hull:Phys. Rev.,173, 1412 (1968);R. L. Fleischer, P. B. Price andR. T. Woods:Phys. Rev.,134, 1398 (1969);L. W. Alvarez, P. H. Eberhard, R. R. Ross andR. D. Watt:Science,167, 701 (1970);W. Z. Osborne:Phys. Rev. Lett.,24, 1441 (1970). cf. alsoD. Wisnivesky andY. Aharonov:Ann. of Phys.,45, 479 (1967).
B. C. Brown:Nature,224, 1189 (1969).
A. Proca:Journ. Phys. Radium,7, 348 (1936).
E. Schrödinger:Proc. Roy. Irish Acad.,49 A, 135 (1943).
A. S. Goldhaber andM. M. Nieto:Phys. Rev. Lett.,21, 567 (1968).
S. J. Plimpton andW. E. Lawton:Phys. Rev.,50, 1066 (1936).G. D. Cochran andP. A. Franken:Bull. Amer. Phys. Soc.,13, 1379 (1968).
V. L. Patel:Phys. Lett.,14, 105 (1965),H. Ehrmann:Zeits. Angew. Math. Mech.,32, 307 (1952).
H. Jeffreys andB. S. Jeffreys:Methods of Mathematical Physios, III ed. (London, 1956);E. H. Wagner:Zeits. Phys.,154, 352 (1959);M. J. Lighthill:Journ. Inst. Math. Appl,1, 1 (1965).
L. Brillouin:Wave Propagation and Group Velocity (New York, 1960).P. Pleshko andI. Palócz:Phys. Rev. Lett.,22, 1201 (1969).
M. Bolsterli:Phys. Rev.,94, 367 (1954);J. J. Klein andB. P. Nigam:Phys. Rev.,135, B 1279 (1964) (numerical values in error);136, B 1540 (1964);J. D. Talman:Phys. Rev.,139, B 1644 (1965);141, 1582 (1966).
J. McKenna andP. M. Platzman:Phys. Rev.,129, 2354 (1963).
P. P. Kane andG. Basavaaraju:Rev. Mod. Phys.,39, 52 (1967).
E. Breitenberger:Nuovo Cimento,38, 356 (1965), particularly ref. (9) therein.
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Supported in part by the Heinrich-Hertz-Stiftung.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Breitenberger, E. On the empirical foundations of special relativity. Nuov Cim B 1, 1–22 (1971). https://doi.org/10.1007/BF02770570
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02770570