Zusammenfassung
Im vorigen Kapitel haben wir das Magnetfeld \(\vec{B}\) eingeführt und die Grundgleichungen der stationären magnetischen Felder aufgestellt. In (11.61)–(11.67) sind sie zusammen mit den Grundgleichungen des elektrostatischen Feldes angegeben. Wenn in der Physik das zuerst von Galilei formulierte, dann von Einstein präzisierte Relativitätsprinzip uneingeschränkt gelten soll (vgl. Bd. I/2.5 und Bd. I/13), müssen diese und alle daraus abgeleiteten Gleichungen in jedem Inertialsystem gültig sein. Ebenso muss die Formel für die auf eine Ladung wirkende Kraft, \(\vec{F}=q(\vec{E}+\vec{v}\times\vec{B})\), in jedem Inertialsystem gelten. In diesem Kapitel wird untersucht, was das für Konsequenzen hat. Zunächst wird gezeigt, dass die elektrische Ladung immer den selben Wert q hat, unabhängig vom Bewegungszustand des Teilchens, das diese Ladung trägt. Daher muss die Ladung beim Übergang von einem „ruhenden“ in ein „bewegtes“ Inertialsystem nicht transformiert werden. Dagegen ist es notwendig, bei einer Lorentz-Transformation der Raum-Zeit-Koordinaten auch die Felder \(\vec{E}(\vec{r},t)\) und \(\vec{B}(\vec{r},t)\) zu transformieren. Wir müssen also die Lorentz-Transformation für die elektrischen und die magnetischen Feldgrößen finden, die bewirkt, dass im „ruhenden“ und im „bewegten“ Koordinatensystem die Grundgleichungen der Elektrizität und des Magnetismus unverändert gelten. Bei der Lösung dieser Aufgabe zeigt sich, dass aufgrund des Relativitätsprinzips elektrische und magnetische Phänomene zwangsläufig miteinander verknüpft sein müssen. Die Felder \(\vec{E}\) und \(\vec{B}\) sind nur Teilaspekte eines übergeordneten Begriffs: Des magnetischen Feldes.
Access this chapter
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Notes
- 1.
Man findet manchmal die Behauptung, dass sich das Magnetfeld eines Stromes und die Lorentz-Kraft mit Hilfe der relativistischen Kinematik allein aus dem Coulombschen Gesetz ableiten ließen, dass also das Magnetfeld ein relativistischer Effekt des elektrischen Feldes sei. Das ist jedoch nicht richtig, wie unsere Überlegung zeigt. Näheres hierzu siehe J. D. Jackson, Klassische Elektrodynamik, 5. Auflage, de Gruyter (2014), Abschn. 12.2.
Author information
Authors and Affiliations
Editor information
Editors and Affiliations
Aufgaben
Aufgaben
12.1 Elektrisches Feld auf der Oberfläche einer bewegten Kugel.
a) Eine elektrische Ladung Q sei gleichmäßig über eine Kugel mit dem Radius R verteilt. Die Kugel werde beschleunigt, bis sie eine große Geschwindigkeit v in x-Richtung erreicht hat. Wie groß sind die elektrischen Feldstärken an den Oberflächenpunkten (Momentaufnahme)?
b) Der Gaußsche Satz muss auch für die fliegende Kugel erfüllt sein. Zeigen Sie: Das Flächenintegral der elektrischen Feldstärke über eine beliebige geschlossene Oberfläche, die die Ladung Q enthält, ist Lorentz-invariant, wenn die Ladung Q invariant ist. (Hinweis: Zerlegen Sie ein Flächenelement \({{\mathrm{d}}}\vec{A}\) und die Feldstärke jeweils in drei Kartesische Komponenten).
12.2 Elektrisches Feld eines Teilchenstrahls.
Ein sehr dünner bleistiftförmiger Pulk von \(N=10^{12}\) Elektronen, der eine Länge \(s=0{,}3\) m besitzt, bewegt sich mit der Geschwindigkeit v in Längsrichtung. Wie groß ist die maximale transversale elektrische Feldstärke im seitlichen Abstand b = 2 cm vom Pulk?
Hinweis: Man benötigt das unbestimmte Integral
12.3 Zykloidenbahn eines Teilchens in gekreuzten Feldern.
Ein geladenes Teilchen bewege sich in der \((x^{\prime},z^{\prime})\)-Ebene in einem homogenen Magnetfeld \(B_{y}^{\prime}\) auf einer Kreisbahn mit dem Radius r.
a) Man begründe: In einem Koordinatensystem, das sich mit der Geschwindigkeit \(-v_{w}\) in \(x^{\prime}\)-Richtung bewegt, ist die Bahn eine Zykloidenbahn, die aus der Überlagerung einer linearen Bewegung und der Bewegung auf einer Ellipse besteht.
b) In diesem ungestrichenen Koordinatensystem kann man das Magnetfeld \(B_{y}^{\prime}\) durch gekreuzte Felder E z und B y ersetzen, die apparativ in diesem Koordinatensystem erzeugt werden und zur gleichen Bahn führen. Wie groß sind E z und B y und wie hängen sie mit v w zusammen?
c) Unter welcher Bedingung ist die Zykloidenbahn eine einfache Zykloidenbahn, d. h. das Teilchen kommt im ungestrichenen Koordinatensystem in regelmäßigen Abständen zur Ruhe? Wie groß ist dann der halbe transversale Bahndurchmesser als Funktion der Feldstärke B y und der Driftgeschwindigkeit v w ? Zahlenbeispiel: Elektron, \(B_{y}=0{,}01\) T, \(E_{z}=100\,\mathrm{kV/m}\).
12.4 Lorentz-Invarianz der Bewegungsgleichung im elektromagnetischen Feld.
Um die Invarianz von Gl. (12.18) gegenüber Lorentz-Transformationen zu zeigen, muss man die Größen \({{\mathrm{d}}}\vec{p}/{{\mathrm{d}}}t\), \(\vec{u}\), \(\vec{E}\) und \(\vec{B}\) durch die entsprechenden Größen in einem bewegten Koordinatensystem ausdrücken. Beweisen Sie (12.19) mit dem Formelsatz (12.20)–(12.22). (Es ist ratsam, dies zuerst für die y- oder z-Richtung nachzurechnen).
Rights and permissions
Copyright information
© 2016 Springer-Verlag Berlin Heidelberg
About this chapter
Cite this chapter
Heintze, J. (2016). Lorentz-Transformation der Feldgrößen und das elektromagnetische Feld. In: Bock, P. (eds) Lehrbuch zur Experimentalphysik Band 3: Elektrizität und Magnetismus. Springer Spektrum, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-662-48451-7_12
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-662-48451-7_12
Published:
Publisher Name: Springer Spektrum, Berlin, Heidelberg
Print ISBN: 978-3-662-48450-0
Online ISBN: 978-3-662-48451-7
eBook Packages: Life Science and Basic Disciplines (German Language)