Dreielektronenatome: Zwei äquivalente Elektronen

Zusammenfassung

In diesem Kapitel sind wir am Spezialfall

$${}^{(n0,n0,nl)}H = {}^{(n0,n0,nl)}H_0 \otimes H_s \,(l > 0)$$

(15.1.1)

interessiert. Die 3.2³(2l + 1) orthonormierten Spinoren

$$\begin{gathered} U((321)^k )U(s)\hat \phi _{m_1 m_2 m_3 ;\sigma _1 \sigma _2 \sigma _3 }^{nl_1 ,nl_2 ,nl_3 } = (l_1 = l_2 = 0,l_3 = l;n' = (321)^k ,k = 0,1,2;s = e) \hfill \\ = \hat \phi _{m_{n'} - 1_1 m_{n'} - 1_2 m_{n'} - 1_3 }^{nl_{n'} - 1_1 ,nl_{n'} - 1_2 ,nl_{n'} - 1_3 } |\sigma _s - 1_1 ,\sigma _s - 1_2 ,\sigma _s - 1_3 \rangle ;\, - l_i \leqslant m_i \leqslant l_i ,\sigma _i = \pm \frac{1} {2}, \hfill \\ \end{gathered}$$

(15.1.2)

bilden eine Basis von ^{(n0, n0, nl)} H. Es wird sich auch hier zeigen, daß die Spinoren (15.1.2) bereits G₀-angepaßt sind. Werden der Orts- und Spinteil von (15.1.2) getrennt betrachtet, dann sind alle den Spinteil betreffenden Fragen bereits durch die Gleichungen (14.1.10,12) beantwortet.