Summary
The nonrelativistic limit of the Kemmer-Fermi-Yang equation, which is the two-body Dirac equation, is studied. NormalJ P series (J P=0+, 1−, 2+, …) with3(J−1) J and3(J+1) J states in the Kemmer-Fermi-Yang equation are chosen to compare with the nonrelativistic Schrödinger equation of the deuteron. In the limitc→∞, it is demonstrated that the Kemmer-Fermi-Yang equation shows exactly the same behaviour as the well-known Schrödinger equation of3(J±1) J state of the deuteron. It is also shown that the central potential of the nuclear forces is caused mainly by the relativistic scalar, vector, tensor and axial-vector interactions, and by the pseudoscalar interaction of the higher-order approximation, while the tensor potential is caused by the pseudoscalar, vector, tensor and axial-vector interactions.
Riassunto
Si studia il limite non relativistico dell’equazione di Kemmer-Fermi-Yang, che è l’equazione a due corpi di Dirac. Si scelgono serie normali diJ P (J P=0+, 1−, 2+, …) con stati3(J−1) J e3(J+1) J nell’equazione di Kemmer-Fermi-Yang per confrontarle con l’equazione non relativistica di Schrödinger del deuterone. Nel limitec→∞, si dimostra che l’equazione di Kemmer-Fermi-Yang mostra esattamente lo stesso comportamento della nota equazione di Schrödinger dello stato3(J±1) J del deuterone. Si mostra anche che il potenziale centrale delle forze nucleari è causato principalmente dalle interazioni relativistiche scalari, vettoriali, tensoriali e assiali vettoriali, e dall’interazione pseudoscalare dell’approssimazione d’ordine superiore, mentre il potenziale tensoriale è causato dalle interazioni pseudoscalare, vettoriale, tensoriale e assiale vettoriale.
Резюме
Исследуется нерелятивистский предел уравнения Кеммера-Ферми-Янга, которое представляет собой двухчастичное уравнение Дирака. Выбирается нормальная последовательность (J P=0+, 1−, 2+, …) с3(J−1) J и3(J+1) J состояниями в уравнении Кеммера-Ферми-Янга, чтобы сравнить с нерятивистским уравнением Шредингера для дейтрона. Показывается, что в пределеc→∞ уравнение Кеммера-Ферми-Янга обнаруживает такое же поведение, как в случае хорошо известного уравнения Шредингера для3(J±1) J состояния дейтрона. Также показывается, что центральный потенциал ядерных сил обусловлен в основном релятивистскими скалярным, векторным и аксиально-векторным взаимодействиями и псевдотензорным взаимодействием, однако тензорный потенциал обусловлен псевдоскалярным, векторным, тензорным и аксиально-векторным взаимодействиями.
Similar content being viewed by others
References
N. Kemmer:Helv. Phys. Acta,10, 48 (1937).
E. Fermi andC. N. Yang:Phys. Rev.,16, 1739 (1949); see alsoH. M. Mosely andN. Rosen:Phys. Rev.,80, 177 (1950).
For example, seeH. Suura:Phys. Rev. Lett.,38, 636 (1977);Phys. Rev. D,17, 469 (1978).
Y. Koide:Prog. Theor. Phys.,39, 817 (1968);Lett. Nuovo Cimento,30, 410 (1981);Nuovo Cimento A,70, 411 (1982).
For example, seeM. Fishbane, S. G. Gasiorowicz, D. C. Johansen andP. Kaus:Phys. Rev. D,27, 2433 (1983).
A. E. S. Green andT. Sawada:Nucl. Phys. B,2, 267 (1967);Rev. Mod. Phys.,39, 594 (1967).
For example, seeT. Hamada andI. D. Johnston:Nucl. Phys.,34, 382 (1962).
The nonrelativistic limits of the Kemmer-Fermi-Yang equation for the abnormalJ P series with1 J J and3 J J states have been already discussed byY. Koide:Nuovo Cimento A,70, 411 (1982).
For example, seeT. Ueda andA. E. S. Green:Phys. Rev. 174, 1304 (1968).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Traduzione a cura della Redazione.
Переведено редакцией.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Sato, S. Nonrelativistic limit of Kemmer-Fermi-Yang equation. Nuov Cim A 82, 339–350 (1984). https://doi.org/10.1007/BF02773559
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02773559