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Wir benutzen durchwegs die Schrödinger-Darstellung, sowie Heaviside-Einheiten und ℏ = c = 1.
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G. Wentzel (2). Eine andere Methode, die den diskreten k-Raum vermeidet und somit nur fürg0 > 0 anwendbar ist, findet sich bei Klein und McCormick (7).
Dieses Resultat findet sich schon beiH. A. Bethe:Phys. Rev.,55, 681 (1939).
Eine Ähnliche Rechnung für den Fall der Mesonpaar-Theorie findet sich auΒer bei Wentzel (2) in der Arbeit vonW. Pauli undN. Hu:Rev. Mod. Phys.,17, 267 (1945), §4.
Ähnliche Ausdrücke, aber für makroskopische, leitende oder polarisierbare Körper verschiedener Form wurden vonH. B. G. Casimir undD. Polder:Phys. Rev.,73, 360 (1948);H. B. G. Casimir:Journ. Ghimie Phys., 46, 407 (1949) undProc. Kon. Ned. Ähad. v. Wet., B 51, 793 (1948),sowie von H. G. van Bueren:Proc. Kon. Ned. Akad. v. Wet., B55, 493 (1952) abgeleitet. Abgesehen von der ersten Arbeit wurde eine elegante Methode von Casimir benützt, die effektiv mit der hier gebrauchten Wentzel’schen übereinstimmt. Casimir berechnet die Differenz der Nullpunktsenergien eines Strahlungshohlraums mit und ohne Körper mittels klassicher Elektrodynamik.
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Enz, C.P. WechselwirkungskrÄfte und renormalisation in der photonpaar-theorie. Il Nuovo Cimento (1855-1868) 3 (Suppl 3), 363–417 (1956). https://doi.org/10.1007/BF02744324
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