Literatur
Vgl.N. Bohr, Phil. Mag.26, S. 18 u. 498, (1913) (s. a. deutsche Übersetzung: Abhandl. über Atombau, S. 18 u. 47, Verlag Vieweg, Braunschweig 1921) sowieW. Kossel, Verh. d. D. phys. Ges.16, 953, 1914.
D. Coster, Phil. Mag.44, 546, 1922.
Vgl. z. B. die neueren Untersuchungen vonW. Grotrian, ZS. f. Phys.12, 218, 1923.
J. Holtsmark, Phys. ZS.20, 88, 1919;G. B. Harrison, Proc. Nat. Ac.8, 260, 1922.
Daß die Balmerlinien wirklich vom neutralen Atom und nicht, wie man früher annahm, vom ionisierten Atom ausgesandt werden, ist kürzlich durch die Versuche vonW. Wien (Ann. d. Phys.70, 1, 1923) erwiesen.
R. Ladenburg u.St. Loria, Verh. d. D. phys. Ges.10, 858, 1908;R. Ladenburg, Phys. Zs.10, 497, 1909.
Vgl.R. Küch u.T. Retschinsky, Ann. d. Phys.22, 852, 1907;A. Pflüger, ebenda24, 519, 1907;P. P. Koch u.W. Friedrich, Phys. Zs.12, 1193, 1911;F. Paschen, Ann. d. Phys.45, 625, 1914.
Chr. Füchtbauer, Phys. Zs.21, 635, 1920.
A. Einstein, Phys. Zs.18, 121, 1917; wir folgen hier der Darstellung vonN. Bohr, Zs. f. Phys.13, 117, spez. S. 141, 1923.
H. A. Kramers, Kgl. Danske Vidensk. Selsk. Skrifter 8. Raekke,III, S. 46; s. a.N. Bohr, Zs. f. Phys.13, 145, 1923.
Vgl.O. Stern u.M. Volmer, Phys. Zs.20, 183, 1919, die diese Formel mitn = 0 für den Übergang aus dem 1. in den 0. Quantenzustand abgeleitet haben, sowieM. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, 4. Aufl., S. 179, 1921.
C. G. Darwin u.R. H. Fowler, Phil. Mag.44, 472, 1922.
Chr. Füchtbauer, Phys. Zs.21, 322, 1920.
J. Franck, Phys. Zs.23, 79, 1922 (Diskussions-bemerkung auf dem Physikertag in Jena), vgl. a. N.Bohr, Zs. f. Phys.13, 162, 1923.
Vgl.R. Ladenburg, Zs. f. Phys.4, 451, 1921, sowie eine demnächst erscheinende Arbeit der Verf. in der Zs. f. Phys., wo die i. f. mitgeteilten Ergebnisse näher begründet werden.
Vgl.M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, 4. Aufl., Formel 260 und 159; diese Formeln gelten für den linearen Oszillator und müssen für den räumlichen mit 3 multipliziert werden. Rechnet man mit den oben eingeführten „Ersatzoszillatoren“, so erhält man\(A_{kl} = \frac{{\pi (ex)^2 }}{{mx}}. N u_{r_0 } \), also mit\(x = \frac{\Re }{N}\) wiederFormel(3b).
Vgl.Chr. Füchtbauer undG. Joos, Phys. Zs.23, 73, 1922;R. Minkowski, ebenda S. 69.
R. Ladenburg, l. c.
Vgl.O. Stern u.M. Volmer, Phys. Zs.20, 183, 1920.
Wie man besonders aus der vonEinstein herrührenden Ableitung dieser Beziehung mit Hilfe der Dichteschwankungen erkennt (Ann. d. Phys.33, 1275, 1910), muß hier in der Tat, unabhängig von der speziellen Molekularvorstellung, diewirkliche Zahl N der schwankenden Teilchen, ohne den Faktorx, auftreten.
Zs. f. Phys.13, 161, 1923.
Vgl.R. Gans undA. P. Miguez, Ann. d. Phys. (4)52, 291, 1917.
Vgl.N. Bohr, Abh. über Atombau S. 139; Zs. f. Phys.13, 162, 1923;R. Ladenburg, Zs. f. Phys.4, 451, 1921.
Vgl. bes.R. J. Strutt, Proc. Roy. Soc. (A)96, 272, 1919;Chr. Füchtbauer, Phys. Zs.21, 635, 1920, sowieN. Bohr, Zs. f. Phys.2, 437, 1920;O. Stern u.M. Volmer, Zs. f. wiss. Phot.19, 275, 1920;J. Franck, Zs. f. Phys.9, 260, 1922;G. Cario, Zs. f. Phys.10, 185, 1922.
NachBohr (a. a. O.) beruht die beobachtete Absorption „hauptsächlich“ auf einer durch Zerstreuung bedingten Schwächung. Diese Zerstreuung an den Stellen v0 ist wohl mit dem vonBohr früher als „unvollständiger Übergang“ bezeichneten Prozeß (Abh. über Atombau S. 18 u. 140) zu identifizieren.
Theorie der Wärmestrahlung, 4. Aufl., § 158.
Vgl. bes. die Untersuchungen an denD-Linienvon Füchtbauer u.Schell, Verh. d. D. Phys. Ges.15, 974, 1913;Füchtbauer, Phys. Zs.23, 73, 1922, über Absorption, und vonLadenburg u.Minkowski, Zs. f. Phys.6, 153, 1921;Minkowski, Phys. Zs.23, 69, 1922, über Dispersion; ferner die Messungen an den höherenCs-Linien vonFüchtbauer-Hofmann, Ann. d. Phys.43, 96, 1914 (Absorption), undD. S. Rogestwensky, Trans. opt. Inst. PetrogradII, Nr. 13, 1921, spez. S. 36 (Dispersion).
Nature110, 841, 1922.
Vgl.Bohrs Bemerkungen zuDarwins Überlegungen (Zs. f. Phys.13, 163, 1923).
Vgl.A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, 3. Aufl., S. 650/1.
P. Debye, Sitzungsberichte der Kgl. Bayr. Akad. München, Jan. 1915;A. Sommerfeld, Ann. d. Phys.53, 497, 1917.
Eine formal ähnliche Zerlegung auf klassischer Grundlage siehe beiCl. Schaefer, Ann. d. Phys.32, 883, 1910.
Vgl.R. Ladenburg u.R. Minkowski, Zs. f. Phys.6, 153, 1921;R. Minkowski, Ann. d. Phys.66, 206, 1921.
D. S. Rogestwensky, Trans. of the Opt. Inst. Petrograd,II, Nr. 13, S. 39, 1921;Chr. Füchtbauer u.G. Joos, Phys. Zs.23, 73, 1922.
Vgl.A. Sommerfeld, Atombau u. Spektrallinien, 3. Aufl., 484, 1922.
P. V. Bevan, Proc. Roy. Soc.84, 209, 1910;85, 58, 1911;Chr. Füchtbauer u.W. Hofmann, Ann. d. Phys.43, 96, 1914;D. S. Rogestwensky a. a. O. (Anm. 31).
R. Ladenburg, Ann. d. Phys. (4)38, 249, 1912. Neue Versuche hierüber befinden sich in Vorbereitung.
Vgl.Kramers a. a. O. S. 99.
W. Wien, Ann. d. Phys.60, 597, 1919;66, 229, 1921;70, 1, 1923.
Th. Lyman, Science167, 1922, s. a.J. Franck, Zs. f. Phys.11, 155, 1922.
G. Hertz, Verh. d. D. Phys. Ges. (3)3, 45, 1923.
N. Bohr u.D. Coster, Zs. f. Phys.12, 342, 1923.
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Vgl. z. B.Hull u.Rice, Phys. Rev.8, 326, 1916.C. W. Hewlett, Phys. Rev.17, 284;18, 13, 1921.H. Holthusen, Phys. Zs.20, 5, 1919.
Unsere Voraussetzung, daß die Wellenlänge der primären Röntgenstrahlen wesentlich kleiner ist als die gegenseitigen Abstände der Elektronen im Atom, trifft streng genommen bei den zitierten Untersuchungen sicher nicht zu. Immerhin scheint der Einfluß der Interferenzwirkung der Elektronen im Atom (vgl. z. B.P. Debye, Ann. d. Phys.46, 809, 1915) praktisch bei den leichtesten Elementen und bei Wellenlängen λ<1 Å eine für unsere Betrachtung nebensächliche Rolle zu spielen. (Vgl. z. B.R. Glocker undM. Kaupp, Ann. d. Phys.64, 541, 1922, und die Versuche vonG. C. Barkla undR. R. C. Sale, Phil. Mag. (6)45, 737, 1923, über die kaum merkliche Wellenlängenabhängigkeit der Streuintensität an Filterpapier.) Bei Versuchen mit noch kleineren Wellenlängen andererseits wird die am Schlusse dieses Abschnitts erwähnte abnorme Abnahme der Streuintensität von Bedeutung.
Vgl. die neue quantentheoretische Auffassung dieser Erscheinungen vonP. Debye, Phys. Zs.24, 161, 1923.
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Ladenburg, R., Reiche, F. Absorption, Zerstreuung und Dispersion in der Bohrschen Atomtheorie. Naturwissenschaften 11, 584–598 (1923). https://doi.org/10.1007/BF01554355
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