Zusammenfassung
Der Fließwiderstand, den eine Flüssigkeit bei laminarer (schichtenförmiger), stationärer Strömung einer bleibenden Verformung entgegensetzt, ist durch den Quotienten aus der Schubspannung τ (dyn/cm2) und dem Geschwindigkeitsgefälle dv/dn = q (Sek.-1), auch Schergefälle genannt, gegeben:
υ ist dabei die Fließgeschwindigkeit einer Schicht, dn der Abstand zweier Schichten voneinander senkrecht zur Fließrichtung. In vielen Fällen ist der so definierte Fließwiderstand gemäß dem Newtonschen Reibungsgesetz Gl. (l) eine Konstante, die als Reibungskoeffizient oder einfach als die dynamische Viskosität η, gemessen in Poise (dyn · Sek. · cm-2 = g · cm-1 · Sek.-1), der betreffenden Flüssigkeit bezeichnet wird. Den reziproken Wert 1/η = φ nennt man die Fluidität, ihre Einheit ist 1 Rhe = 1/Poise. Systeme mit konstantem Fließwiderstand nennt man deshalb Newtonsche Flüssigkeiten. Zu ihnen gehören z. B. die niedrigmolekularen Flüssigkeiten und gewisse verdünnte makromolekulare Lösungen und Suspensionen.
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[1]. Siehe ferner K. W. Wagner: Lehre von den Schwingungen und Wellen, Kap. III, S. 70. Wiesbaden: Dieterich 1947.
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Vergleiche F. A. Firestone u. J. R. Frederick: J. acoust. Soc. Amer. 18 (1946) S. 200.
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Siehe dazu G.W. Becker: Zit. [1].
Siehe z. B. L. Cremer: Die wissenschaftlichen Grundlagen der Raumakustik, Bd. III: Wellentheoretische Raumakustik, Kap. 2. Leipzig: Hirzel 1950.
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Bergmann, L.: Zit. [26], Kap. 6e und g.
Bergmann, L.: Zit. [26], Kap. 6e, 3 und J.
Vergleiche 2. Marburger Diskussionstagung 1953: Das Relaxationsverhalten der Materie. Kolloid-Z. 134 (1953).
Siehe hierzu auch F. H. Müller: Collection Czechoslov. Chem. commun. 22 (1957) S. 66. bis 83 — Physikertagung Heidelberg 1957. Mosbach: Physik-Verlag.
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Vergleiche hierzu R. Houwink: Elastizität, Plastizität und Struktur der Materie. Dresden/Leipzig: Steinkopff 1938.
Ferner G.W. Scott Blair: Einführung in die technische Fließkunde. Dresden/Leipzig: Steinkopff 1940. Siehe auch 4.1.
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Experimenteller Beweis für Anisotropie im dielektrischen Relaxationsspektrum liegt inzwischen an Polyamid und Polyvinylchlorid vor (unveröffentlichte Versuche).
Meixner, J. , [1] zeigt die Notwendigkeit der Unterscheidung eines adiabatischen und eines isothermen Relaxationsspektrums.
Diese Untersuchungen zeigen, daß die Theorien der Verformung zylindrischer Probekörper im Plastometer, wie in der Prüftechnik für Tone und keramische Massen gebräuchlich, nicht ohne Modifikation auf Hochpolymere übertragen werden dürfen.
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Sliwka, W. et al. (1962). Das physikalische Verhalten Polymerer und seine experimentelle Untersuchung. In: Wolf, K.A. (eds) Struktur und physikalisches Verhalten der Kunststoffe. Kunststoffe, vol 1. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-662-25000-6_4
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