Zusammenfassung
Dringen schnelle Elektronen in materielle Körper ein, so treten sie in Wechselwirkung mit den elektrisch geladenen Elementarbestandteilen der Atome, nämlich den positiven Atomkernen und den Elektronen, welche die äußere Hülle der Atome bilden. Als Resultat dieser Wechselwirkungsprozesse treten Veränderungen sowohl im Elektronenbündel als im durchstrahlten Körper auf. Die Strahlelektronen erleiden Veränderungen ihrer Geschwindigkeit nach Richtung und Größe: die Geschwindigkeitsänderung erfolgt in den meisten Fällen im Sinne einer Energieabgabe an die durchquerten Atome; im umgekehrten Sinne verlaufende Vorgänge sind zwar ebenfalls möglich, wenn das betroffene Atom sich nicht in seinem Normalzustand befindet (Stöße zweiter Art), solche Vorgänge sollen aber in diesem Kapitel außer Betracht bleiben. Strenggenommen ist jede Richtungsänderung mit einer Geschwindigkeitsänderung verbunden und umgekehrt (Ziff. 2). Praktisch kann man jedoch bei den hier fast ausschließlich angenommenen größeren Strahlgeschwindigkeiten die beiden Phänomene meist als voneinander unabhängig ansehen; dies erklärt sich daraus, daß die beobachtbare Richtungsänderung im wesentlichen durch den Einfluß der Kerne zustande kommt, während der Geschwindigkeitsverlust praktisch nur durch die Atomelektronen bewirkt wird (Ziff. 10 u. 30). So ergibt sich eine Zweiteilung des ganzen Gebietes in die Erscheinungen der Zerstreuung und der Absorption der Elektronenstrahlen (Abschn. II und III); beide Erscheinungskomplexe überlagern sich praktisch unabhängig voneinander (über eine Ausnahme vgl. Ziff. 7).
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Literatur
Auf die Wichtigkeit des letzten Punktes hat mit besonderem Nachdruck Bohr hingewiesen (ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 154. 1925).
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N. F. Mott, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 124, S. 425. 1929.
O. Klemperer, Ann. d. Phys. Bd. 3, S. 849. 1929;
H. V. Neher, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1321. 1931.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 69, S. 335. 1922.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 12, S. 117. 1922.
C. T.R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 85, S. 285 – 1911;
C. T.R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 192. 1923.
J. M. Nuttall u. H. S. Barlow, Mem. Manch. Phil. Soc. Bd. 74, S. 35. 1929.
O. Klemperer, Ann. d. Phys. Bd. 3, S. 849. 1929.
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 40, S. 590. 1927;
vgl. auch A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, wellenmech. Ergänzungsband, S. 235. Braunschweig 1929.
E. C. Bullard u. H. S. W. Massey, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 26, S. 556. 1930;
vgl. auch A. C. G. Mitchell, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 15, S. 520. 1929.
Vgl. A. Sommerfeld, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 15, S. 520. 1929. a. a. O.
N.F. Mott, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 124, S. 425. 1929.
— In Motts Theorie ist das magnetische Moment des Kerns nicht berücksichtigt, aber nach H. S. W. Massey auch praktisch ohne Einfluß (Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 127, S. 666. 1930). Auch der Energieverlust des Elektrons durch Ausstrahlung (Bremsstrahlung) beeinflußt das Resultat höchstens um wenige Prozente (N. F. Mott, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 27, S. 255. 1931).
— Über die von Mott vorausgesagten Polarisationserscheinungen vgl. Kap. 5.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 376. 1923.
J. Chadwick u. P. M. Mercier, Phil. Mag. Bd. 50, S. 208. 1925.
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 113, S. 87. 1926;
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 119, S. 673. 1928.
H. V. Neher, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1321. 1931.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 372. 1923.
Diese Beziehung ist übrigens nicht an das spezielle (Coulombsche) Kraftgesetz gebunden, sondern folgt allein aus der Erhaltung von Energie und Impuls.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 12, S. 117. 1922.
C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 192. 1923.
Vgl. G. C. Darwin, Phil. Mag. Bd. 27, S. 502. 1919.
N. F. Mon, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 126, S. 259. 1930;
H. C. Wolfe, Phys. Rev. Bd. 37, S. 591. 1931;
Ch. Møller, ZS. f. Phys. Bd. 70, S. 786. 1931.
M. C. Henderson, Phil. Mag. Bd. 8, S. 847. 1929.
Henderson bringt an der durch (16) gegebenen Kernstreuung noch die alte Darwinsche Relativitäts-Korrektion an, die aber nach heutigen Vorstellungen nicht mehr haltbar ist (Ziff. 2).
E.J. Williams u. F. R. Terroux, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 126, S. 289. 1930.
E. J. Williams, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 459. 1930.
Vgl. jedoch auch C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 1, 192. 1923.
Vgl. z. B. die von Lenard, dem Entdecker der Diffusion, schon 1894 mit dem Leuchtschirm aufgenommenen Bilder vom Verlauf der Kathodenstrahlen in Gasen (Ann. d. Phys. Bd. 51, Taf. IV).
H. Geiger, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 83, S. 492. 1910.
J. A. Crowther, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 84, S. 226. 1910.
Kautschuk.
E. Friman, Ann. d. Phys. Bd. 49, S. 409. 1916.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 300. 1921;
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 63. 1921.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 161. 1921.
A. H. Compton, Phil. Mag. Bd. 41, S. 279. 1921;
J. L. Glasson, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 21, S. 7. 1922.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 12, S. 117. 1922.
Vgl. hierzu auch P. L. Kapitza, Proc. Cambrigde Phil. Soc. Bd. 21, S. 129. 1922.
H. Geiger u. W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 204. 1921.
J. A. Crowther u. B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 100, S. 526. 1922;
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) ebenda Bd. 101, S. 299. 1922.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 69, S. 335. 1922;
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 368. 1923;
J. H. Jeans, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 102, S. 437 – 1923;
H. A. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 102, 1923 ebenda S. 9;
J. Chadwick u. P. M. Mercier, Phil. Mag. Bd. 50, S. 208. 1925.
Vgl. hierzu W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 368. 1923.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 63. 1921.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 69, S. 335. 1922.
J. Gedult v. Jungenfeld, Dissert. Gießen 1914.
Vgl. auch A. F. Kovarik u. L. W McKeehan, Phys. Rev. Bd. 6, S. 426. 1915.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 54, S. 161. 1929.
H. W. Schmidt, Ann. d. Phys. Bd. 23, S. 678. 1907.— Wieweit allerdings bei diesem Verlauf noch die Inhomogenität der benutzten UX-β-Strahlen mitgewirkt hat, ist schwer zu beurteilen.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 87, S. 321. 1912.
H. W. Schmidt, Ann. d. Phys. Bd. 23, S. 678. 1907.
A. F. Kovarik, Phil. Mag. Bd. 20, S. 849. 1910.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 17, S. 381. 1905.
Ph. Lenard, Quantitatives über Kathodenstrahlen, S. 229. Heidelberg 1918.
A. F. Kovarik u. W. Wilson, Phil. Mag. Bd. 20, S. 866. 1910.
K. H. Stehberger, Ann. d. Phys. Bd. 86, S. 825. 1928.
H. V. Neher, Phys. Rev. Bd. 37, S. 655. 1931.
J. A. McClelland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 80, S. 501. 1908.
H. W. Schmidt, Ann. d. Phys. Bd. 23, S. 671. 1907;
A. F. Kovarik, Phil. Mag. Bd. 20, S. 849. 1910;
A. F. Kovarik u. L. W. McKeehan, Phys. ZS. Bd. 15, S. 434. 1914;
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 253. 1925;
K. H. Stehberger, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 253. 1925 a. a. O.
P. B. Wagner, Phys. Rev. Bd. 35, S. 98. 1930;
ähnliche Ergebnisse erhielt S. Chylinski, Phys. Rev. Bd. 28, S. 429. 1926.
E. Lorenz, ZS. f. Phys. Bd. 51, S. 71. 1928.
Vgl. hierzu auch Ziff. 41.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 209. 1925;
J. A. Becker, Phys. Rev. Bd. 24, S. 478. 1924;
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. ebenda Bd. 25, S. 41. 1925;
C. F. Sharman, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 523. 1927;
D. Brown u. R. Whiddington, Nature Bd. 119, S. 427. 1927;
J. B. Brinsmade, Phys. Rev. Bd. 30, S. 494. 1927.
Th. Soller, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1212. 1930.
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 127, S. 111. 1930;
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 129. S. 652. 1930.
E. Rupp, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 145. 1929.
P. Lenard, Kathoden strahlen, S. 215.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 561. 1923.
Vgl. G. Jaffé, Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 457. 1923.
E. Leithäuser, Ann. d. Phys. Bd. 15, S. 299. 1904.
P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 49.
C. E. Eddy, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 25, S. 50. 1928.
Die genaue Lage des Maximums in der Geschwindigkeitsverteilungskurve hängt von der Art der Zerlegung und des Nachweises der Strahlen ab, sie ist z. B. verschieden bei elektrischer und magnetischer Zerlegung, ebenso bei Untersuchung mit dem Auffangekäfig, dem Fluoreszenzschirm, der photographischen Platte und der Ionisationskammer.
R. Whiddington, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 86, S. 360. 1912.
Die Werte für Sn, Cu, Ag, Pt wurden nach einer anderen, weit weniger durchsichtigen Methode gefunden [Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 89, S. 559. 1914]. Der Wert für Luft dürfte reichlich hoch sein (vgl. Ziff. 23 u. 34).
H. M. Terrill, Phys. Rev. Bd. 22, S. 101. 1923.
O. Klemperer, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 532. 1925.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 84, S. 141. 1910.
O. v. Baeyer, Phys. ZS. Bd. 13, S. 485. 1912;
J. Danysz, Le Radium Bd. 10, S. 4. 1913;
J. Danysz, Ann. chim. phys. Bd. 30, S. 289. 1913;
R. W. Rawlinson, Phil. Mag. Bd. 30, S. 627. 1915;
J. Thibaud, Journ. de phys. Bd. 6, S. 334. 1925;
J. d’Espine, Journ. de phys. Bd. 8, S. 502. 1927.
P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 50.
P. White u. G. Millington, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 120, S. 701. 1928.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 209. 1925.
Zwischen β = 0,26 und 0,55 auf Grund der neueren Messungen korrigiert nach Lenard u. Becker, Handb. d. Experimentalphys. Bd. XIV, S. 120. — Eine von E. Madgwick bei β = 0,63 ausgeführte Einzelmessung ergab ebenfalls noch einen höheren Wert als die Lenardsche Tabelle anzeigt (Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 970. 1927).
Dies zeigten neuerdings Messungen von E. Madgwick an Al, Cu, Ag und Au bei β = 0,63 (a. a. O.).
Z. B.: O. Klemperer, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 532. 1925;
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 209. 1925;
E. Madgwick, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 970. 1927.
E. J. Williams, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 125, S. 420. 1929.
P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 63.
P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 63; mit Benutzung neuerer Messungen (namentlich A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 209. 1925) korrigiert nach Lenard u. Becker, Handb. d. Experimentalphys. Bd. XIV, S. 134.
B.W. Sargent, Trans. Roy. Soc. Canada (III) Bd. 22, S. 179. 1928.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 82, S. 612. 1909;
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A)Bd. 87, S. 310. 1912.
R. W. Varder, Phil. Mag. Bd. 29, S. 725. 1915.
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 235. 1923;
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 108 S. 187. 1925.
C. E. Eddy, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 25, S. 50. 1928.
E. Madgwick, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 970. 1927.
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N. Feather, Phys. Rev. Bd. 35, S. 1559. 1930;
N. Feather, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 27, S. 430. 1931.
C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 1. 1923.
J. M. Nuttall u. E. J. Williams, Phil. Mag. Bd. 2, S. 1109. 1926;
vgl. auch H. Ikeuti, C. R. Bd. 180, S. 1257. 1925.
F. Kirchner, Ann. d. Phys. Bd. 83, S. 521. 1927.
J. Petrova, ZS. f. Phys. Bd. 55, S. 628. 1929.
Vgl. hierzu auch H. O. W. Richardson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 133, S. 367. 1931, sowie die Diskussion in Nature Bd. 129, S. 314. 1932.
E. Buchmann, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 509. 1928.
Th. H. Osgood, Phys. Rev. Bd. 34, S. 1234. 1929.
R. W. Varder, Phil. Mag. Bd. 29, S. 725. 1915.
Experimentell erwiesen von A. F. Kovarik u. L. W. McKeehan, Phys. ZS. Bd. 15, S. 434. 1914.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 82, S. 612. 1909.
Auf störende Nebeneinflüsse ist dagegen zurückzuführen, daß Wilson unter Umständen auch ein anfängliches Ansteigen der Ionisation mit der Schichtdicke beobachtete (s. R. W. Varder, Phil. Mag. Bd. 29, S. 725. 1915;
vgl. auch A. F. Kovarik, Phil. Mag. ebenda Bd. 20, S. 849. 1910).
P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 73.
J. A. Crowther, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 84, S. 244. 1910.
P. Lenard, Ann. d. Phys. Bd. 12, S. 714. 1903;
F. Mayer, Ann. d. Phys. ebenda Bd. 45, S. 24. 1914.
P. Lenard, Ann. d. Phys. Bd. 56, S. 255. 1895;
A. Becker, Ann. d. Phys. ebenda Bd. 17, S. 405. 1905; Sitzungsber. Heidelb. Akad. 1910, A. 19.
J. A. Crowther, Phil. Mag. Bd. 12, S. 379. 1906.
H. W. Schmidt, Ann. d. Phys. Bd. 23, S. 671. 1907;
H. W. Schmidt, Phys. ZS. Bd. 10, S. 929. 1909.
E. Friman, Ann. d. Phys. Bd. 49, S. 373. 1916.
H. M. Terrill, Phys. Rev. Bd. 24, S. 616. 1924. Vgl. hierzu die kritischen Bemerkungen von B. F. J. Schonland, Nature Bd. 115, S. 497. 1925.
R. Whiddington, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 89, S. 559. 1914;
R. Whiddington, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 16, S. 326. 1911.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 82, S. 612. 1909;
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 87, S. 310. 1912.
J. Silbermann, Diss. Heidelberg 1912;
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 67, S. 428. 1922.
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J. A. Crowther, Phil. Mag. Bd. 12, S. 379. 1906.
G. Fournier, Ann. de phys. Bd. 8, S. 205. 1927.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 84, S. 779. 1927.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 67, S. 428. 1922.
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 235. 1923;
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 108, S. 187. 1925.
Vgl. ds. Bd. Kap. 3.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 87, S. 323. 1912.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 54, S. 161. 1929.
J. A. Chalmers, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 26, S. 252. 1930.
N. Åkesson, Sitzungsber. Heidelb. Akad. 1914, Nr. 21.
H. Löhner, Ann. d. Phys. Bd. 9, S. 1004. 1931.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 84, S. 779. 1927;
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 2, S. 249. 1929;
E. Rupp, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 145. 1929.
Nämlich bis auf die „strahlungslosen Umwandlungen“; vgl. ds. Handb. 2. Aufl. Bd. XXIII/2.
R. Whiddington, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 89, S. 554. 1914;
B. F. J. Schonland, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 108, S. 187. 1925.
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 129, S. 628. 1930;
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 130, S. 182. 1930.
p ≫ λ bedeutet nämlich nach Gleichung (9), daß die gleichzeitige Richtungsänderung klein ist, was nur sehr selten nicht der Fall ist.
J. J. Thomson, Conduction of Electricity through Gases, S. 375 ff- Cambridge 1906.
C. G. Darwin, Phil. Mag. Bd. 23, S. 907. 1912.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 25, S. 10. 1913;
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 30, S. 581. 1915.
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K. W. F. Kohlrausch, Phys. ZS. Bd. 29, S. 153. 1928.
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J. A. Crowther, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 84, S. 226. 1910.
H. Geiger, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 86, S. 235. 1912.
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„Zahl der Ionenpaare“bedeutet hier stets „Zahl der Paare von ± Elementarquanten“; falls also mehrfach geladene Ionen auftreten, sind sie mehrfach zu zählen.
W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 85, S. 240. 1911.
F. Mayer, Ann. d. Phys. Bd. 45, S. 1. 1914. Über eine zylindrisch-konzentrische Anordnung mit Glühkathode vgl. O. v. Baeyer, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 10, S. 96. 1908.
W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912;
E. Buchmann, Ann. d. Phys. ebenda Bd. 87, S. 509. 1928.
S. Bloch, Ann. d. Phys. Bd. 38, S. 559. 1912.
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E. Buchmann, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 509. 1928.
Vgl. auch W. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 85, S. 240. 1911.
P. Lenard, Kathodenstrahlen, Tab. 13, S. 173; B = 1,8.
C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 192. 1923.
A. Eisl, Ann. d. Phys. Bd. 3, S. 277. 1929; dort vollständige Literaturhinweise.
E. Buchmann, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 509. 1928.
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J. B. Johnson, Phys. Rev. Bd. 10, S. 609. 1917.
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H. Kulenkampff, Ann. d. Phys. Bd. 79, S. 97. 1926.
O. Gaertner, Ann. d. Phys. Bd. 2, S. 94. 1929.
W. Rump, ZS. f. Phys. Bd. 43, S. 254. 1927;
W. Rump, ZS. f. Phys. Bd. 44, S. 396. 1927.
M. Steenbeck, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 811. 1928.
Vgl. hierzu H. Kulenkampff, Ann. d. Phys. Bd. 80, S. 261. 1926.
Vgl. die kritische Zusammenstellung bei Lenard, Kathodenstrahlen, S. 148.
J. C. McLennan, Phil. Trans. (A) Bd. 194, S. 1. 1900;
R. D. Kleeman, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 79, S. 220. 1907.
W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912.
E. Buchmann, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 509. 1928.
Nach K. T. Compton u. C. C. van Voorhis, Phys. Rev. Bd. 27, S. 724. 1926.
Nach W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912.
F. Mayer, Ann. d. Phys. Bd. 45, S. 1. 1914.
P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1293. 1930;
P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 37, S. 808. 1931.
W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912.
A. v. Hippel, Ann. d. Phys. Bd. 87, S. 1035. 1928;
H. Funk, Ann. d. Phys. Bd. 4, S. 149. 1930.
Z. B.: E. O. Lawrence, Phys. Rev. Bd. 28, S. 947. 1926;
P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 28, S. 947. 1926; a. a. O.
R. D. Kleeman, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 79, S. 220. 1907. Kleemans Berechnungen der „atomaren Ionisation“sind jedoch nicht durchweg einwandfrei;
vgl. hierzu W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912.
C. G. Barkla u. A. J. Philpot, Phil. Mag. Bd. 25, S. 832. 1913.
R. D. Kleeman, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 84, S. 16. 1910.
J. B. Johnson, Phys. Rev. Bd. 10, S. 609. 1917.
J. F. Lehmann u. T. H. Osgood, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 115, S. 609. 1927;
J. F. Lehmann, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 115 ebenda S. 624. 1927;
O. Gaertner, Ann. d. Phys. Bd. 2, S. 94. 1929.
M. Ishino, Phil. Mag. Bd. 32, S. 202. 1916.
W. Kossel, Ann. d. Phys. Bd. 37, S. 393. 1912.
N. Åkesson, Sitzungsber. Heidelb. Akad. 1914, A. 21.
C. T. R. Wilson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 192. 1923.
E. J. Williams u. F. R. Terroux, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 126, S. 289. 1930.
W. Bleakney, Phys. Rev. Bd. 34, S.157. 1929;
W. Bleakney, Phys. Rev. Bd. 35, S. 139. 1930;
W. Bleakney, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1303. 1930.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 17, S. 427. 1905.
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 22, S. 276. 1911;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 25, S. 803. 1913;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 28, S. 268. 1914;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 29, S. 369. 1915.
P. L. Copeland, Phys. Rev. Bd. 35, S. 982. 1930.
H. E. Krefft, Ann. d. Phys. Bd. 84, S. 639. 1927.
L. E. McAllister, Phys. Rev. Bd. 20, S. 110. 1922;
L. E. McAllister, Phys. Rev. Bd. 21, S. 122. 1923.
C. Tingwaldt, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 280. 1925.
O. v. Baeyer, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 10, S. 96, 953. 1908;
O. v. Baeyer, Phys. ZS. Bd. 10, S. 176. 1909;
A. Gehrts, Ann. d. Phys. Bd. 36, S. 995. 1911.
— Andere Anordnung mit Glühkathode und Vorrichtung zum Entgasen des Sekundärstrahlers bei R. L. Petry, Phys. Rev. Bd. 26, S. 346. 1925;
A. Gehrts, Ann. d. Phys. Bd. 28, S. 362. 1926.
Bestätigt von A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 253. 1925;
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 31, S. 405. 1928,
und Th. Soller, Phys. Rev. ebenda Bd. 36, S. 1212. 1930.
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 22, S. 276. 1911;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 25, S. 803. 1913;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 28, S. 286. 1914;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 29, S. 369. 1915.
Vgl. P. Lenard, Kathodenstrahlen, S. 153.
L. Austin u. H. Starke, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 4, S. 106. 1902;
M. Baltruschat u. H. Starke, Phys. ZS. Bd. 23, S. 403. 1922.
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 31, S. 405 1928;
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 31, S. 419. 1928;
S. Ramachandro Rao, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 41, 57. 1930.
S. Ramachandro Rao, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 57. 1930.
O. Stuhlmann, Phys. Rev. Bd. 25, S. 234. 1925;
L. R. Petry, Phys. Rev. Bd. 25, S. 234. 1925; a. a. O.;
S. R. Rao, Phys. Rev. Bd. 25, S. 234. 1925; a. a. O.;
O. W. Richardson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 31, S. 63. 1928;
H. E. Krefft, Ann. d. Phys. Bd. 84, S. 639. 1927;
H. E. Krefft, Phys. Rev. Bd. 31, S. 199. 1928;
M. H. Davis, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 14, S. 460. 1928.
Z. Bsp.: Starke u. Mitarbeiter, v. Baeyer, Gehrts, Campbell, Farnsworth, A. Becker.
A. Becker, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 253. 1925.
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 20, S. 358. 1922;
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 21, S. 204. 1923;
H. E. Farnsworth, Phys. Rev. Bd. 25, S. 41. 1925.
Th. Soller, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1212. 1930. Die ganz ähnlichen Resultate von Brinsmade u. a. wurden Ziff. 15 bereits erwähnt.
A. Gehrts, Ann. d. Phys. Bd. 36, S. 995. 1911;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 25, S. 803. 1913.
C. Ramsauer, Jahrb. d. Radioakt. Bd. 9, S. 515. 1912;
N. Campbell, Phil. Mag. Bd. 24, S. 783. 1912.
J.J. Thomson, Phil. Mag. Bd. 23, S. 449. 1912. Andere Betrachtungsweisen bei P. L. Kapitza, Phil. Mag. Bd. 45, S. 989. 1923 und E. Fermi, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 315. 1924. Kapitza faßt die Sekundäremission auf als Thermoemission der lokal hoch erhitzten Materie, Fermi als Photoemission durch die bei der Bremsung des Primärteilchens entstehende Strahlung. Kritische Bemerkungen hierzu bei N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 154. 1925.
Vgl. jedoch die Ziff. 35 erwähnten Untersuchungen von v. Hippel und Funk.
S. Rosseland, Phil. Mag. Bd. 45, S. 65. 1923.
L. H. Thomas, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 713. 1927;
E. J. Williams, Manch. Mem. Bd. 71, S. 25. 1927.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 30, S. 606. 1916;
vgl. auch R. H. Fowler, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 21, S. 531. 1923.
In der sehr interessanten Studie von K. W. F. Kohlrausch (Phys. ZS. Bd. 29, S. 153. 1928), welche sich nur auf i, nicht auf s bezieht, schneidet die Thomson-Bohrsche Theorie besser ab als hier. Dies dürfte mit daran liegen, daß der zu niedrige Thomsonsche Wert von s durch den sicher zu hohen Bohrschen Wert von i/s etwas kompensiert wird.
H. Bethe, Ann. d. Phys. Bd. 5, S. 325. 1930.
F. Wisshak, Ann. d. Phys. Bd. 5, S. 507. 1930; dort weitere Literatur.
D. L. Webster, H. Clark, R. M. Yeatman u. W. W. Hansen, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 14, S. 339, 679. 1928;
D. L. Webster, H. Clark, R. M. Yeatman u. W. W. Hansen, Phys. Rev. Bd. 37, S. 115. 1931.
F. Wisshak, Phys. Rev. Bd. 37, S. 115. 1931. a. a. O.
W. Bothe u. H. Fränz, ZS. f. Phys. Bd. 52, S. 466. 1928.
W. Bothe u. H. Fränz, ZS. f. Phys. Bd. 52, S. 466. 1928. a. a. O.
G.L. Pearson, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 15, S. 658. 1929.
S. Rosseland, Phil. Mag. Bd. 45, S. 65. 1923;
L. H. Thomas, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 23, S. 829. 1927;
H. Bethe, Ann. d. Phys. Bd. 5, S. 325. 1930.
S. Rosseland, ZS. f. Phys. Bd. 14, S. 173. 1923.
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Bothe, W. (1933). Durchgang von Elektronen durch Materie. In: Bothe, W., et al. Negative und Positive Strahlen. Handbuch der Physik, vol 22/2. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-99592-7_1
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