Elektromagnetische Wechselwirkung bewegter Ladungen

Zusammenfassung

Im Abschnitt 11.2.4 des letzten Kapitels haben wir die retardierten Potentiale einer beliebigen Stromdichte $\overline {\rm j}$ im Vakuum bestimmt (s. 11.2-117). Wir behandeln nun den speziellen Fall, daß die Stromdichte $\overline {\rm j}$ durch eine bewegte Punktladung e erzeugt wird, deren Bahn in der Raum-Zeit M⁴ durch $\underline {\rm x} (\tau )$ beschrieben wird. Als Bahnparameter wählen wir die Eigenzeit τ. Zunächst ist klar, daß die Stromdichte nur auf der Bahnkurve nicht verschwindet. Sie sollte ferner proportional zur Geschwindigkeit der Ladung sein.