Zusammenfassung
Die allgemeinste Form der Wellengleichung für Vorgänge in gasförmigen Medien lautet (vgl. Ziff. 9, S. 55)
für U können wir hier jede Schallfeldgröße einsetzen, welche beim Ablauf des Schallvorgange s zeitliche Änderungen erfährt.
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Hinweise
Die obenstehend durchgeführten Betrachtungen beziehen sich durchweg nur auf solche Schallfelder, in denen die Dichteschwankung klein gegen die mittlere Dichte ist (ϱ ≪ ϱ in0), d. h. also auf Wellen mit unendlich kleiner Amplitude. In einigen Fällen (so z. B. bei Explosionsschall in der Nähe der Quelle, bei Funkenschall, bei Schallvorgängen im engsten Teil eines Trichters) ist diese Bedingung nicht erfüllt. Die Wellengleichung nimmt dann wesentlich kompliziertere Form an; es zeigt sich insbesondere auch, daß Wellen endlicher Amplitude sich nicht ohne Formänderung fortpflanzen, daß also die Fourier-Zusammensetzung eines Schallsignals sich dann örtlich ändert. Über Schallwellen endlicher Amplitude vgl. außer den bereits auf S. 57 Anm. 2 angeführten Arbeiten insbesondere noch S. Goldstein u. N. W. McLachlan: J. A. S. A. 6, 275 (1935).
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Goff, K. W. u. D. M. A. Mercer: J. A. S. A. 27, 1133 (1955) (betr. insbesondere Messungen im Bereich sehr hoher Schalldrucke).
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Über elektrische Verfahren zur Phasenmessung vgl. weiterhin Kretzmer, E.: Electronics 22,114 (1949).
Brown, R. K.: J. A. S. A. 26, 64 (1954) (die beiden letztgenannten Arbeiten betr. Phasenmessungen an räumlich auseinanderliegenden Schallfeldstellen zwecks Geschwindigkeitsbestimmung).
Über den Rauschpegel von Mikrophonen vgl. G. Weymao: E. N. T. 20, 149 (1943).
Weber, W.: A. Z. 8, 121 (1943) und Ziff. 26, S. 392.
Massa, F.: J. A. S. A. 20, 451 (1948).
Braunmühl, H. J. v., u. W. Weber: Elektr. Nachr.-Techn. 12, 223 (1935).
Über weitere logarithmisch anzeigende Geräte vgl. E. Meyer u. L. Keidel: Elektr. Nachr.-Techn. 12, 37 (1935).
Wente, E. C., E. H. Bedell u K. D. Swartzel: J. acoust. Soc. Amer. 6, 121 (1935).
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LeBel, C. J., u. J. Y. Dunbar: J. A. S. A. 23, 559 (1951) (Schreibgeschwindigkeit bis etwa 10000 db/sec).
Vgl. E. Meyer: Elektr. Nachr.-Techn. 4, 86, 509 (1927).
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Ein besonders einfaches „Kompensationsmikrophon“ zu Schalldruckmessungen wurde von H. Tischner [Elektr. Nachr.-Techn. 7, 192 (1930)] angegeben. Dies Gerät besitzt eine elektromagnetisch kompensierte Telephonmembran, die Kompensation wird mit Hilfe eines an der Membran befindlichen Mikrophonkontaktes eingeregelt. Über Kompensationsmikrophone vgl. auch W. Geffckent. Elektr. Nachr.-Techn. 10, 39 (1933).
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Vgl. auch hierzu W. König: Ann. Phys. (4) 49, 648 (1916).
Über Messungen an Rauchteilchen vgl. E. N. da C. Andrade: Phys. Soc. London Rep. Disc, on Audition, S. 79, Juni 1931.
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Über die Bewegung von Teilchen in Schallfeldern vgl. insbesondere auch S. W. Gorbatschew u. A. B. Severny: Kolloid-Z. 73, 146 (1935).
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Vgl. insbesondere auch W. König: Ann. Phys. 43, 43 (1891).
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Vgl. hierzu Skinner, Ch. H: Phys. Rev. 27, 346 (1926).
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Vgl. auch E. G. Richardson: Nature, Lond. 116, 171 (1925).
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Vgl. insbesondere auch E. Yeager, J. Bugosh, H. Dietrick u. F. Hovorka: J. A. S. A. 22, 686 (1950).
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Hingewiesen sei hier auch noch auf die zur Ultraschallmessung ausnutzbaren elektrokinetischen Wechselpotentiale, wie sie an porösen in Wasser eingebetteten Glasfilterplatten bei Schalldurchgang auftreten. Vgl. hierzu insbesondere E. Yeager u. F. Hovorka: J. A. S. A. 25, 443 (1953) (m. ausf. Lit.-Ang.).
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Ähnliche Anordnungen beschreiben V. Timbeell: Nature 167, 306 (1951).
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Vgl. hierzu auch C. O. Criborn: Appl. Sci. Res. A 3, 225 (1952).
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Vgl. auch K. Heindlhöfer: Ann. Phys. 37, 247 (1912)
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Vgl. W. S. Tucker u. E. T. Paris: Phil. Trans. 221, 389 (1921).
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Bemerkt sei hier noch, daß Schall starker Intensität bei entsprechend langer Beschallungszeit auch latente Bilder in photographisch wirksamen Schichten erzeugen kann. Vgl. hierzu Ernst, P. J.: J. A. S. A. 23, 80 (1951).
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Ein Verfahren, bei dem durch Schalleinwirkung Silber aus photographischen Schichten abgelöscht wird, beschreiben Hauer, F., u. G. Keck: Naturwiss. 42, 601 (1955).
Vgl. auch G. Keck: Acustica 6, 543 (1956).
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nutzt die Beschleunigung der Schwärzung belichteter in Entwicklerlösung eingebrachter Papiere durch einfallenden Ultraschall aus. Vgl. M. E. Archangelsk u. V. Ya. Afanasev: Akust. Z. (UdSSR) 3, 214 (1957).
Über die Verwendung einer mit einer Stärkeschicht bekleideten Platte zur Untersuchung von Ultraschallfeldern in Wasser vgl. G. S. Bennett: J. A. S. A. 24, 470 (1952).
Bemerkt sei noch, daß bei Beschallung von Flüssigkeiten auch Lumineszenzerscheinungen auftreten können. Vgl. z.B. R. O. Prudhomme u. R. H. Busso: C. R. Acad. Sci. (Paris) 235, 1486 (1952). Weiterhin können durch Ultraschalleinwirkungen Farbänderungen hervorgerufen werden. Vgl. hierzu Haul, R., H. J. Studt u. H. H. Rust: Z. angew. Chem. 62, 186 (1950).
Thielsch, H., u A. Boszer: Z. angew. Chem. 7, 213 (1955).
Kaye, G. W. C.: Nature 143, 905 (1939).
Kaye, G. W. C.: Mitt. Dtsch. Akust. Ausschuß A. Z. 4, 67, 288 (1939).
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Zur Frequenzmessung durch Vergleich mit Normalfrequenzen vgl. insbesondere H. M. Schmidt: Z. angew. Phys. 2, 219 (1950).
Nickson, A. F. B.: J. Sci. Instr. 29, 341 (1952).
Hingewiesen sei hier auch noch auf stroboskobische Verfahren zur Frequenzbestimmung. Vgl. hierzu insbesondere F. A. Fischer: F. T. Z. 3, 174 (1950).
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Über direkt anzeigende Frequenzmesser vgl. F. Guarnaschelli u. F. Vecchiacchi: Proc. I. Rad. Eng. 19, 659 (1931).
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Grützmacher, M., u. W. Lottermoser: A. Z. 2, 242 (1937).
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Vgl. auch J. Obata u R. Kobayashi: Proc. phys.-math. Soc, Japan (3), 21, 109 (1939).
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Verfahren zur laufenden Registrierung des Stimmtons bei Musikdarbietungen: van derPol, B., u. C.C. T. Addink: Phil. Techn. Rdschau 4, 217 (1939).
Vecchiacchi, F., u. A. Barone: Rend. R. Acad. Italia 2, 542 (1940).
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Dolansky, L. O.: J. A. S. A. 27, 67 (1954).
Meinel, H.: Acustica 4, 233 (1954) (betr. Genauigkeit der Stimmung von Instrumenten).
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Über Geräte zur genauen Messung von Tonhöhenschwankungen (insbesondere bei Tonfilmen) vgl. E. W. Kellogg u. A. R. Morgan: J. A. S. A. 7, 271 (1936).
Vgl. A. J. Ellis: Proc. Roy. Soc. Lond. 37, 368 (1884).
Bemerkt sei, daß man zur bequemen Ermittlung von Tonhöhen in den verschiedenen Stimmungen auch Rechenschieber konstruiert hat [vgl. L. E. Waddington: J. A. S. A. 19, 878 (1947)].
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Vgl. insbesondere auch J. Hartmann u. B. Trolle Kgl. Dansk. Videnskab. Selsk. VII/2 1925) (betr. besondere Art von Staubfiguren, die dann auftreten, wenn der Rohrdurchmesser größer als die Wellenlänge ist.
Irons, E. J.: Phil. Mag. (VII) 7, 523, 873 (1929).
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Keck, G.: Acustica 5, 131 (1955) (betr. stehende Wellen in Flüssigkeiten, Wanderung eingelagerter Teilchen in die Knoten bzw. Bäuche).
Kubanskii, P. N.: Z. Techn. Phys. (UdSSR) 27, 1272 (1957) (betr. Strömungsverhältnisse im Kundt-schen Rohr).
Bemerkt sei noch, daß man auch für Wellenlängenmessungen in festen Stäben die Methode der stehenden Wellen benutzen kann. Die Lage der Knoten kann man dann beispielsweise mit einem Kristalltonabnehmer ermitteln. Vgl. hierzu A. E. Bakanowski u R. B. Lindsay: J. A. S. A. 22, 14 (1950).
Über Analogien zwischen den Vorgängen im Kundtschen Rohr und Stabbiegewellen vgl. auch S. Vogel: Acustica 6, 511 (1956).
Kttbanskii, P. N.: Z. Techn. Phys. (UdSSR) 27, 1272 (1957).
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Zu den Fragen der Strömungen in Schallfeldern vgl. weiterhin noch Eckhardt, C.: Phys. Rev. 73, 68 (1948).
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Hingewiesen sei hier auch noch auf eine Methode zur Aufzeichnung von Änderungen der Schallgeschwindigkeit in Seewasser, die auf Messung der Phasendifferenz zwischen gesendetem und empfangenem Signal besteht: W. D. Chesterman u M. J. Gibson: Acustica 8, 44 (1958).
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Die Theorie der BRAGGsehen Reflexion von Licht an Ultraschallwellen ist ausführlich behandelt bei E. H. Wagner: Acustica 6, 17 (1956) (dort weitere Literaturangaben)
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Wie A. Giacomini (Rend. Acad. Lincei (VIII) 2, 791 (1947); Ric. Scient. 17, No. 6 (1947); 18, Nr. 7 (1948); Atti. Congr. Cinquent. Marconi, S. 301. Rom 1948) zeigte, ist vorteilhaft eine Anordnung, bei der man zwei hintereinanderliegende gegenläufige Schallbündel verwendet, die man mit zwei verschiedenen durch dieselbe Spannung betriebenen Quarzen erregt. Diese Anordnung ermöglicht Messungen in größeren Frequenzbereichen ohne komplizierte Neujustierungen.
Vgl. weiterhin Allegretti, L.: Ric. Scient. 18, 995 (1948).
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Sreekantath, G. M.: Brit. J. appl. Phys. 10, 191 (1959).
Bergmann, L,. u. H. J. Goehlich: Phys. Z. 38, 9 (1937). [Die Möglichkeit von Abbildungen dieser Art wurde
zuerst von O. Nomoto: Proc. Phys. Math. Soc. Jap. 18, 402 (1936) nachgewiesen. Vgl. auch
R. Bär: Helv. Phys. Acta 9, 265 (1936).]
Schaaffs, W.: Z. Naturf. 3a, 396 (1948).
Vgl. C. L. Schaefer u L. Bergmann: Berl. Ber. X, 152 (1934)
C. L. Schaefer u L. Bergmann: Berl. Ber. XIII, 192 (1934)
C. L. Schaefer u L. Bergmann: Berl. Ber. XII, 222 (1935).
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Barnes, J. M., u. E. A. Hiedemann: J. A. S. A. 28, 1218 (1956).
Barnes, J. M., W. G. Mayer u. E. A. Hiedemann: J. opt. Soc. Amer. 48, 663 (1958).
Es sei hier auch noch auf ein von M. Reich und O. Stierstadt (Phys. Z 32., 124 (1931)) angegebenes Verfahren zur Schallgeschwindigkeitsmessung hingewiesen, bei dem der Binauraleffekt des Gehörs (vgl. Ziff. 29, S. 455) zur Kurzzeitmessung herangezogen wird.
frei von Reflexion ist. [Vgl. E. Skudrzyk: A. Z. 4, 176 (1939).]
Vgl. auch C. G. Curtis: Quart. J. Mech. 7, 129 (1954).
Pellam, J. R„ u. J. K. Galt: J. Chem. Phys. 14, 608 (1946) (die beiden Arbeiten behandeln Sehallgeschwindigkeitsmessungen in Flüssigkeiten mit dem Impulsverfahren).
Huntington, H. B.: J. appl. Phys. 19, 101 (1948) (Messungen an Einkristallen)
Huntington, H. B.: J. A. S. A. 20, 424 (1948) (Messungen an Quecksilber in Röhren).
Price, J. W.: Phys. Rev. 75, 946 (1949) (Messungen an Rochellesalz).
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McSkimin, H. J.: J. A. S. A. 23, 429 (1951) (Messung der Ausbreitungskonstante in Kunststoffen).
Atkins, K. R„ u. C. E. Chase: Proc. Phys. Soc. (A) 64, 826 (1951) (Messungen im flüssigen Helium im Gebiet des λ-Punktes).
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Gatfield, E. N.: Electronic Eng. 24, 390 (1952).
McLoughlin, R. C., u. J. R. Chiles: J. A. S. A. 25, 732 (1953) (Luftschallmessungen an einer Laufstrecke von etwa 1 m Länge).
Filter, J. H. J.: Electronics 26, 152 (1953) (Messung der Schallgeschwindigkeit in Betonbalken mit 2 Tonabnehmern).
Schmauch, H., u. W. Bentz: Z. angew. Phys. 6, 168 (1954).
Livengood, J. C., T. P. Rona u. J. J. Baritch: J. A. S. A. 26, 824 (1954) (Schallgeschwindigkeitsmessung im Innern eines Verbrennungsmotors zwecks Bestimmung der Momentantemperatur der Gase).
Chttikin, E. L: J. Teehn. Phys. (UdSSR) 24, 1125 (1954).
Gabrielli, L, u. L. Verdini: Ric. Scient. 25, 1152 (1955) (Meßmethode mit konstant gehaltener Laufzeit, besonders für Temperaturabhängigkeitsmessungen geeignet).
McConnell, R, A., u. W. F. Mruk: J. A. S. A. 27, 672 (1955) (Messungen in Elüssigkeitsvolumen von nur etwa 0,1 cm3).
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Novitskii, B. G., u. V. M. Fridman-Akust. Z. (UdSSR) 3, 92 (1957).
Lutsch, A.: Acustica 8, 387 (1958) (betr. Messungen in Seewasser in verschiedenen Tiefen).
Greenspan, M., u. C. E. Tschiegg: Bull. Nat. Bur. Stand. 42, 38 (1958).
Forgacs, R. L.: Proc. Nat. Electron. Conf. 14, 528 (1958).
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Vgl. R. L. Hanson: J. A. S. A. 21, 60 (1949).
Cedrone, N. P., u. D. R. Curran: J. A. S. A. 26, 963 (1954).
Tschiegg, C. E., u. M. Greenspan: J. A. S. A. 28, 158 (1956).
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Mapleton, R. A.: J. appl. Phys. 23, 1346 (1952)
Mapleton, R. A.: J. A. S. A. 25, 516 (1953).
Mebs, R. W., J. H. Darr u. J. D. Grimmsley: J. Res. Nat. Bur. Stand. 51, 209 (1953) (betr. metallische Delay-Lines).
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Über Laufstrecken für Torsionswellen vgl. P. Andreatch u. R. N. Thurston: J. A. S. A. 29, 16 (1957).
Sutton, P. M.: J. A. S. A. 31, 34 (1959) (betr. Laufstrecken in Plattenform).
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Gold, T.: Phil. Mag. 42, 787 (1951).
Vgl. R. Bär u. A. Walti: Helv. Phys. Acta 7, 658 (1934).
Walti, A.: Helv. Phys. Acta 11, 113 (1938).
Levi, L., u. H. J. Philipp: Helv. Phys. Acta. 21, 233 (1948).
Velichkina, T. S. u., I. L. Fabelinskii: Dokl. Akad. Nauk (UdSSR) 75, 177 (1950) (Messungen an dünnen Flüssigkeitsschichten).
Otpushchennikov, N. F.: Zh. Exsper. Teor. Fiz. (UdSSR) 22, 436 (1952) (Messungen an dünnen Platten).
Barone, A.: Nuovo Cim. 7, 135 (1950) (Supl.).
Janssen, J. H.: Acustica 3, 391 (1953).
Zur Frage inwieweit die Energiebeziehungen streng gültig sind, vgl. noch folgende theoretische Arbeiten: N. N. Andrejew: Z. Phys. (UdSSR) 2, 305 (1940).
Markham, J. J.: Phys. Rev. 86, 712 (1952).
Schock, A.: Z. Naturforsch. 7a, 273 (1952).
Clapp, C. W., u. F. A. Firestone: J. A. S. A. 13, 124 (1951).
Vgl. weiterhin R. H. Bolt u A. A. Petranskas: J. A. S. A. 15, 79 (1943).
Baker, St.: J. A. S. A. 27, 2 (1955) (betr. Messungen mit Kondensatormikrophonen als Druckempfänger, Hitzdrahtmikrophon als Schnelleempfänger in Intensitätsbereichen von 100 bis 135 db).
Schultz, T. J.: J. A. S. A. 28, 693 (1956) (das Gerät ist brauchbar bis etwa 10000 Hz, Intensitätsbereich etwa 50 db).
Lindström, O.: Acustica 3, 199 (1953).
Vgl. hierzu weiterhin H. Fark: Frequenz 6, 256 (1952).
Morita, S.: J. Phys. Soc. Jap. 7, 214 (1952).
Palmer, R. B. J.: J. Sci. Instr. 30, 177 (1953).
Mikhailov, J. G., u. V. A. Shutilov: Akust. Z. (UdSSR) 3, 379 (1957) (verwendet Olivenöl als Thermometerflüssigkeit).
Fry, W. J., u. R. B. Fry: J. A. S. A. 26, 294, 311 (1954).
Degrois, M.: Ann. Télécomm. 10, 2 (1955).
Wiederhielm, C. A.: Rev. Sci. Instr. 27, 540 (1956) (zur Temperaturmessung wird ein in einer Brückenschaltung betriebener Thermistor verwendet).
Parthasarathy, S., M. M. Pancholy u. S. S. Mathur: Annal. Phys. 18, 220 (1956).
Parthasarathy, S., M. M. Pancholy u. S. S. Mathur: Annal. Phys. 19, 242 (1956).
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Hueter, F. T.: J. A. S. A. 29, 735 (1957).
Meyer, E. u. P. Just: Z. techn. Phys. 10, 309 (1929).
Zur Frage der Messung-der gesamten von Schallquellen ausgestrahlten Leistung vgl. weiterhin R. L. Hanson u. E. M. Boardman: J. A. S. A. 12, 461 (1941).
Green, D. B.: J. A. S. A. 12, 461 (1941).
Hardy, H. C., H. H. Hall u. L. G. Ramer: Trans. Inst. Radio Engrs. Audio No. 10, S. 14 (1952).
Jenkins, R. T.: Bell. Lab. Record 32. No. 9, S. 331 (1954).
Nach H. Fletcher u. W. A. Munson: J. A. S. A. 5, 82 (1933).
„Kurvengleicher Lautstärke“ wurden zuerst von B. A. Kinsbury: Phys. Rev. 29, 588 (1927), aufgenommen.
Eine sehr sorgfältige Neubestimmung der Kurven gleicher Lautstärke erfolgte durch D. W. Robinson u. R. S. Dadson: Brit. J. Appl. Phys. 7, 166 (1956). Die Kurven sind in Abb. 315, S. 417 wiedergegeben und diskutiert.
Barkhausen, H.: Z. VDI 71, 1471 (1927).
Über die Genauigkeit des Hörvergleichs siehe insbesondere J. C. Steinberg u. W. A. Munson: J. aeoust. Soc. Amer. 9, 71 (1936).
v. Békésy, G.: Forsch, u. Fortschr. 14, 342 (1938).
Über Lautstärkenmessung vgl. weiterhin C. Trage: ETZ 55, 931 (1934).
Churcher, B. G., A. J. King u. H. Davies: J. Inst, electr. Engrs. 75, 401 (1934).
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Fletcher, H.: J. A. S. A. 9, 275 (1938).
Bezüglich in USA getroffener Festlegungen für Lautstärkemessungen vgl. American Standard for Noise Measurement: J. A. S. A. 14, 102 (1942). A. S. A. Norm. 1. 4. (1957).
Über objektive Messung von Lautstärken vgl. (außer bereits in Anm. 1, S. 127 genannten Arbeiten) insbesondere auch H. Sell: Siemens-Z. 15, 147 (1935).
Willms, W.: ETZ 56, 25, 53 (1935).
Thilo, H. G., u. U. Steudel: Wiss. Veröff. Siemens-Werk 14, 78 (1935).
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Bemerkt sei hier noch, daß die den Kurven gleicher Lautstärke entsprechende Frequenzbewertung im DIN-Lautstärkenmesser noch nicht die ebenfalls von der Tonhöhe abhängige „Belästigung“ durch Störgeräusche berücksichtigt. Im Hinblick auf eine Beurteilung der Stärke der Belästigung kann es von Vorteil sein, Messungen mit einer Frequenzbewertung durchzuführen, bei der ein Anstieg von 3 db/Oktave vorliegt. Vgl. hierzu E. Lübcke: Frequenz 12, 209 (1958) (ausf. kritischer Bericht über Geräuschmessungsfragen; Lit.-Ang.).
Lübcke, E.: VDI-Ber. 35, 155 (1959).
Lübcke, E.: Frequenz 13, 287 (1959).
Lübcke, E.: Acustica 9, 243 (1959).
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Trendelenburg, F. (1961). Schallfeldgrößen und ihre Messung. In: Einführung in die Akustik. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-86495-7_2
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