Einleitung

Zusammenfassung

Grundlage zur Behandlung der mesonischen Variablen im nukleonischen Vielteilchenproblem ist die Annahme, daß es in guter Näherung möglich sein sollte, zur Beschreibung des Kerns einen feldtheoretischen Hamiltonoperator

$$ H = H_{o}^{o} + W = \mathop{\Sigma }\limits_{a} E_{a}^{o}a_{a}^{ + }{{a}_{a}} + \mathop{\Sigma }\limits_{k} {{\omega }_{k}}b_{k}^{ + }{{b}_{k}} + [\mathop{\Sigma }\limits_{{\alpha \beta K}} {{W}_{{\alpha \beta k}}}a_{a}^{ + }{{a}_{\beta }}b_{\beta }^{ + } + h.c.] $$

(1)

(mit Nukleonoperatoren a_α und Bosonoperatoren b_α) zu verwenden. Dieser Hamiltonoperator ist dabei insofern als “effektiv” aufzufassen, als er die Nukleonen und Bosonen als “Elementarteilchen” behandelt (keine Berücksichtigung von inneren Strukturen wie Quarks oder Partonen) und die Wechselwirkung W Formfaktoren enthält, die H zu einem mathematisch wohldefinierten Objekt machen.