Anhang

Zusammenfassung

Wie in Kapitel I,5 bzw. II,4 festgestellt, erhält man die freie Oberfläche einer stationären, inkompressiblen, reibungs- und zirkulationsfreien Unterwasserströmung gegen Kreiszylinder durch Lösung einer 1. Randwertaufgabe der Potentialtheorie für eine durch Kreise gelöcherte Halbebene. Nach Gleichung (I1,6,2) und (II,7,25) können wir — als Zwischenergebnis der Oberflächenbestimmung aus Abschnitt II — die komplexe Potentialfunktion einer stationären, inkompressiblen, reibungsund zirkulationsfreien Strömung in einer Halbebene ( Koordinatensystem der Abb. II,2,1) gegen N Kreiszylinder näherungsweise angeben mit$\phi \left( z \right)=-UZ-\left( Uh-konst. \right)+i\left\{ \sum\limits_{k=1}^{M}{{{c}_{k}}}{{\left( \frac{R}{z-ih} \right)}^{k}}++\sum\limits_{1=1}^{N}{{{\sum\limits_{k=1}^{M}{{{D}_{k}}}}^{\left( 1 \right)}}{{\left( \frac{R}{z-ih}-{{\rho }_{1}} \right)}^{-k}}} \right\} ; z=x+iy$ Die Entwicklungskoeffizienten und Konstanten stimmen mit denen aus Gleichung (II,7,25,) überein.