Äquivalente Lastvektoren für verteilte Lasten und Temperaturänderungen

Zusammenfassung

Im Kap.3.6.2 wurde gezeigt, daß verteilte Lasten und Temperaturänderungen durch äquivalente, auf die Knoten einwirkende Einzellasten, ersetzt werden können als Folge der Diskretisierung der Versehiebungsfelder mit Hilfe der Formfunktionen. Die äquivalenten Knotenlastvektoren konnten interpretiert werden als Reaktionskräfte, die an den Knoten entstehen, wenn man die Knotenpunkte als starr gelagert annimmt. Angeschrieben für ein einzelnes Element (e) liefern die Gln.(3.49c-d) die Ausdrücke

$$ F{\left( {{p_0}} \right)_{{(e)}}} = \int\limits_0 {{\varphi_{{og}}}{p_0}dO} $$

(6.1a)

$$ F{(p)_{{(e)}}} = \int\limits_v {\varphi pdV} $$

(6.1b)

$$ F{\left( \vartheta \right)_{{(e)}}} = \int\limits_v {{D^T}E\varepsilon \left( \vartheta \right)dV} $$

(6.1c)