Berechnung der Vereinigung von Zwei Photonen Gleicher Frequenz an Materie Mit Hilfe der Klein-Gordonschen Gleichung

Zusammenfassung

Nach einer kurzen Besprechung der Frage der physikalischen Realität der zweiten Näherung in der quantenmechanischen Störungsrechnung, wird das in einem Molekül von dem Vektorpotential einer Lichtwelle induzierte Moment in dieser Näherung hergeleitet. Das endgültige Resultat der Berechnungen enthält die Formel (58), in der das mit E₀ multiplizierte Glied die gewöhnliche Rayleighsche Streuung und die mit E ²₀ multiplizierten zeitabhängigen Glieder eine Streuung mit doppelter Frequenz verursachen. Es wird gezeigt, dass auch die mit E ²₀ multiplizierten zeitunabhängigen Glieder eine physikalische Realität besitzen. Das Verhältnis der Intensität der Streuung mit doppelter Frequenz zu der der Rayleigh-Streuung wird abgeschätzt, und es wird dir Frage besprochen, wie die experimentellen Verhältnisse zu wählen sind, damit die erstere möglichst gross wird. Am wichtigsten ist, dass das unterstrichene Glied in (58) (das in die Formel der Intensität quadratisch eingeht) eine grosse Resonanzverstärkung der Doppelfrequenzstreuung, ohne gleichzeitige Verstärkung der Rayleigh-Streuung, ermöglicht. In § 4 werden die Auswahlregeln für den neuen Effekt hergeleitet, der nach diesen Regeln für Atome und symmetrisch gebaute Moleküle exakt verschwindet. Am stärksten «doppel-frequenzaktiv» sind dagegen ganz unsymmetrische Moleküle.

Резюме

После короткого обсуждения физической реальности второго приближения квантовомеханической теории возмущения в данном приближении вычисляется электрический момент, индуцированный векторным потенциалом сверовой волны в молекуле. Конечные результаты вывода даются формулой [58] в которой член, умноженный на E₀ дает простое рэлеевское рассеяние, а умноженные на E ²₀ и зависящие от времени члены обусловляют рассеяние с двойной частотой. В дальнейшем доказывается, что и члены, умноженные на E ²₀ и в то время не зависящие от времени, имеют физическую реальность. Оценивается отношение интенсивностей рассеяния, и в связи с этим обсуждается вопрос правильного выбора экспериментальных условий с целью, чтобы первое было по возможности больше. Самым важным членом является член подчеркнутый в (58) (он, кроме этого, фигурирует и в формуле интенсивности, возведенный в квадрат), который допускает усиление одного большого резонанса рассеяния с двойной частотой без одновременного усиления рэлеевского рассеяния. В § 4 выводятся появляющиеся при новом эффекте правила отбора, по которым данный эффект в случае атомов и молекул с большой симметрией исчезает. Наиболее сильна «активность двойной частоты» поэтому у молекул с полной асимметрией.