Infra-red multiphoton processes

Summary

In the frame of a general phenomenological approach (part I), conditions are looked for under which it is a quite good approximation to assumeS ≡ 0 for ε < ε₀ andS =s ₁(ε — ε₀) forε ≽ ε₀, i.e. a step cross-section$\bar s \equiv 0$ for ε < 0.$\bar s \equiv s_1$ for ε > ε₀.$S(\bar s)$ measures the level of the whole transformation undergone by the molecules for the passage of a pulse whose local maximum of the fluence is ε (ε ≽ ε₀). Hence, in the case of aS =s ₁ (ε — ε₀) pulse (ε≽ ε₀) and of collimated beams, deviations from normal behaviou3-« spurious effects »—are briefly considered. Along these lines also possible energy detection effects are plainly examined. Step cross-sections are thus borne out in SF₆ and calculated in CF₂,Cl₂ systems. They allow us to prove rather unequivocally that the local total fluence ε is by far, together with the radiation frequencyv, the parameter more important at least for pulses whose duration ranges approximately from 1 ns to 200 ns FWHM. Likewise the practical equivalence is strongly supported of the more various irradiation techniques as to the wished information,S ors: collimated and focused beams, crossed molecular and laser beams, highintensity cells. « cavity » reaction cells in particular. The more generalS =S(ε) can be expressed very likely to a good approximation as a summation ofS _J =s _J1(ε — ε _J0 ) terms (ε ≽ ε₁₀), the importance of step crosssections being then very enhanced. Finally the interest of the approach is emphasized, in particular that$S(\bar s)$ summarizes in general and in a rather unequivocal way all properties of the irradiated gaseous system.

Riassunto

Seguendo le linee di un modello generale esclusivamente fenomenologico (parte I), si ricercano dapprima le oondizioni in cui è senz’altro una buona approssimazione ammettere cheS ≡ 0 per < ε₀ edS =s ₁(ε — ε₀) per ε ≽ ε₀, cioè che la sezione d’urto per il processo sia una funzione a gradino :$\bar s \equiv 0$ per ε < ε₀,$\bar s \equiv s_1$ per ε ≽ ε₀.$S(\bar s)$ misura il grado della trasformazione complessiva subita dalle molecole per il passaggio di un impulso la cui fluenza massima è localmente ε (ε ≽ ε₀). Quindi si accenna a deviazioni da un comportamento normale — « effetti spuri » — nel caso d’impulsiS =s ₁ (ε — ε₀)(ε ≽ ε₀) e di fasci collimati. In questa linea si esaminano anche eventuali effetti connessi con la misura dell’energia. Sezioni d’urto a gradino sono confermate nel caso dei sistemi SF₆ e calcolate nel caso dei sistemi CF₂C1₂. Queste sezioni d’urto consentono di provare con scarso margine d’incertezza che la fluenza ε è di gran lunga, insieme alla frequenza v della radiazione, il parametre più importante almeno per impulsi la cui durata va approssimativamente da 1 ns a 200 ns FWHM. Parimenti rimane fortemente avvalorata la pratica equivalenza delle più varie tecniche d’irraggiamento nei riguardi dell’inf ormazione desiderata rappresentata daS o$\bar s$: fasci collimati e focalizzati, fasci molecolari e laser che si incrociano, celle di elevata intensità, celle di reazione « a cavità » in particolare. La più generaleS -S(ε) puó essere espressa molto probabilmente e con buona approssimazione come somma di termini del tipoS _J =s _J1· ·(ε — ε _J0 ) (ε ≽ ε₁₀). In tal caso l’importanza delle sezioni d’urto a gradino risulterebbe chiaramente molto accresciuta. Da ultimo si sottolinea l’interesse che può essere attribuito al modello. In particolare che$S(\bar s)$ riassume in generale e con sufficiente certezza tutte le proprietà del sistema gassoso irradiato.

Резюме

В рамках общего феном енологического подхода (Часть I) рассма триваются условия, пр и которых хорошим при ближением являетсяS ≡ для е<е₀ иS≡ хорошим приближение м являетсяS ≡ 0 для е<е₀ иS≡s ₁(е-ε₀) для е≥ε₀; т.е. ступе нчатое поперечное се чение$\bar s \equiv 0$ для е < 0 и$\bar s \equiv s_1$ для ε ≥ ε₀.$S(\bar s)$ определяет уроs ₁(е-ε₀) для е≥ε₀; т.е. ступе нчатое поперечное се чение ≡0 для е < 0 и =s ₁для ε ≥ ε₀. Следователь но, в случае импульсаS =s ₁(е - е₀) при (е ≥ е₀) и коллим ированных пучков рас сматриваются откло преобразования моле ккул при прохождении импульса, который име ет локальный максиму м при е (е ≥ ε₀). Следовате льно, в случае импульс аS =s ₁(е - е₀) при (е ≥ е₀) и колл имированных пучков р ассматриваются откл онения от нормальног о поведения - « ложные » эффекты. Объясняются возможные эффекты де тектирования эне который имеет локаль ный максимум при е (е ≥ ε₀). Следовательно, в сл учае импульсаS =s ₁(е - е₀) п ри (е ≥ е₀) и коллимирова нных пучков рассматр иваются отклонения о т нормального поведе ния - « ложные » эффекты. Объясняются возможн ые эффекты детектиро вания энергии. В SF₆ подт верждаются ступенча тые поперечные сечен ия и проводится вычис ление ступенчатых по Следовательно, в случ ае импульсаS =s ₁(е - е₀) при (е ≥ е₀) и коллимированн ых пучков рассматрив аются отклонения от н ормального поведени я - « ложные » эффекты. О бъясняются возможны е эффекты детектиров ания энергии. В SF₆ подтв ерждаются ступенчат ые поперечные сечени я и проводится вычисл ение ступенчатых поп еречных сечений в сис темах СF₂Cl₂. Эти результ аты позволяют доказа ть, что локальный полн ый флуенс е₀) и коллимированных пучков рассматриваю тся отклонения от нор мального поведения - « ложные » эффекты. Объя сняются возможные эф фекты детектировани я энергии. В SF₆ подтверж даются ступенчатые п оперечные сечения и п роводится вычислени е ступенчатых попере чных сечений в систем ах СF₂Cl₂. Эти результаты позволяют доказать, ч то локальный полный ф луенс е представляет, вместе с частотой изл учения, несомненно ва жный параметр для имп ульсов, длительнос отклонения от нормал ьного поведения - « лож ные » эффекты. Объясня ются возможные эффек ты детектирования эн ергии. В SF₆ подтверждаю тся ступенчатые попе речные сечения и пров одится вычисление ст упенчатых поперечны х сечений в системах С F₂Cl₂. Эти результаты поз воляют доказать, что л окальный полный флуе нс е представляет, вме сте с частотой излуче ния, несомненно важны й параметр для импуль сов, длительность кот орых составляет от 1 не до 200 не. Кроме того подт верждается практиче ская эквивалентност ь ра эффекты. Объясняются возможные эффекты де тектирования энерги и. В SF₆ подтверждаются с тупенчатые поперечн ые сечения и проводит ся вычисление ступен чатых поперечных сеч ений в системах СF₂Cl₂. Эт и результаты позволя ют доказать, что локал ьный полный флуенс е п редставляет, вместе с частотой излучения, н есомненно важный пар аметр для импульсов, д лительность которых составляет от 1 не до 200 н е. Кроме того подтверж дается практическая эквивалентность раз личных методик облуч ения: коллимированны е и фокусированные пу чки; скрещенные молек ул детектирования энер гии. В SF₆ подтверждаютс я ступенчатые попере чные сечения и провод ится вычисление ступ енчатых поперечных с ечений в системах СF₂Cl₂. Эти результаты позво ляют доказать, что лок альный полный флуенс е представляет, вмест е с частотой излучени я, несомненно важный п араметр для импульсо в, длительность котор ых составляет от 1 не до 200 не. Кроме того подтве рждается практическ ая эквивалентность р азличных методик обл учения: коллимирован ные и фокусированные пучки; скрещенные мол екулярные и лазерные пучки; ячейки с большо й интенсивностью и « р езонансные » ячейки. В бол ступенчатые попереч ные сечения и проводи тся вычисление ступе нчатых поперечных се чений в системах СF₂Cl₂. Э ти результаты позвол яют доказать, что лока льный полный флуенс е представляет, вместе с частотой излучения, несомненно важный па раметр для импульсов, длительность которы х составляет от 1 не до 200 не. Кроме того подтвер ждается практическа я эквивалентность ра зличных методик облу чения: коллимированн ые и фокусированные п учки; скрещенные моле кулярные и лазерные п учки; ячейки с большой интенсивностью и « ре зонансные » ячейки. В б олее общем случаеS =S(е) м ожет быть выражена в в иде суммы членовS _J ≡s _J1(е - е_J1), (е ≥ е₁₀), причем, вычисление ступенча тых поперечных сечен ий в системах СF₂Cl₂. Эти р езультаты позволяют доказать, что локальн ый полный флуенс е пре дставляет, вместе с ча стотой излучения, нес омненно важный парам етр для импульсов, дли тельность которых со ставляет от 1 не до 200 не. К роме того подтвержда ется практическая эк вивалентность разли чных методик облучен ия: коллимированные и фокусированные пучк и; скрещенные молекул ярные и лазерные пучк и; ячейки с большой инт енсивностью и « резон ансные » ячейки. В боле е общем случаеS =S(е) може т быть выражена в виде суммы членовS _J ≡s _J1(е - е_J1), (е ≥ е₁₀), причем, важность с тупенчатых поперечн ых сечений усиливает ся. В заключение отмеч ается, что в рассматри ваем СF₂Cl₂. Эти результаты по зволяют доказать, что локальный полный флу енс е представляет, вм есте с частотой излуч ения, несомненно важн ый параметр для импул ьсов, длительность ко торых составляет от 1 н е до 200 не. Кроме того под тверждается практич еская эквивалентнос ть различных методик облучения: коллимиро ванные и фокусирован ные пучки; скрещенные молекулярные и лазер ные пучки; ячейки с бол ьшой интенсивностью и « резонансные » ячей ки. В более общем случа еS =S(е) может быть выраже на в виде суммы членовS _J ≡s _J1(е - е_J1), (е ≥ е₁₀), причем, ва жность ступенчатых п оперечных сечений ус иливается. В заключен ие отмечается, что в ра ссматриваемом подхо де$S(\bar s)$ суммирует все сво йства облученных газ овых систем.