Generally covariant massive gravitation

Summary

The paper starts with a discussion of the theory of finite-range gravitation proposed by Freundet al. Generalization of this theory leads to a generally covariant massive two-tensor theory of gravitation. The theory differs from thef-g theory proposed by Salamet al. by the mixing term of the tensor fields. We show that the linearized as well as the exact theory contains eight dynamically independent degrees of freedom. A Kerr-Schild type of ansatz for the fields makes the field equations linear. As special solutions we obtain plane-fronted waves with parallel rays. Many of our results are also valid for thef-g theory.

Riassunto

L’articolo si inizia con una discussione della teoria della gravitazione di raggio finito proposto da Freundet al. La generalizzazione di questa teoria porta ad una teoria gravitazionale di due tensori, con massa, generalmente covariante. La teoria differisce dalla teoriaf-g proposta da Salamet al. per il termine di mescolanza dei campi tensoriali. Si mostra che la teoria linearizzata e quella esatta oontengono otto gradi di libertà dinamicamente indipendenti. Una posizione del tipo di Kerr-Schild per i campi rende lineari le equazioni di campo. Come speciali soluzioni si ottengono onde a fronte piano con raggi paralleli. Molti dei nostri risultati sono validi anche per la teoriaf-g.

Резюме

Сначала в статье обсу ждается теория гравитации, предложе нная Фрюндом и др. Обоб щение этой теории при водит к ковариантной, в общем смысле теории приводит к ков ариантной, в общем смы сле, массивной двyx-тенз орной теории гравита цин. Эта теория отлича ется от 1-д теории, пред ложенной Саламом массивной двyx-тензорн ой теории гравитацин. Эта теория отличаетс я от 1-д теории, предлож енной Саламом и др., чле ном смешивания тензо рнох полей. Мы показыв аем, что линеаризован ная, a также и точная те ория со отличается от 1-д теори и, предложенной Салам ом и др., членом смешива ния тензорнох полей. М ы показываем, что лине аризованная, a также и т очная теория содержа т восемь динамически независимых степене й свободы. Подход, типа Керpа-шильда, для этих п олей делает у членом смешивания те нзорнох полей. Мы пока зываем, что линеаризо ванная, a также и точная теория содержат восе мь динамически незав исимых степеней своб оды. Подход, типа Керpа-шильда, для этих полей делает уравнения пол я линейными. Как частн ые решения, мы получае м плоские волны линеаризованная, a так же и точная теория сод ержат восемь динамич ески независимых сте пеней свободы. Подход, типа Керpа-шильда, для э тих полей делает урав нения поля линейными. Как частные решения, м ы получаем плоские во лны восемь динамически н езависимых степеней свободы. Подход, типа К ерpа-шильда, для этих по лей делает уравнения поля линейными. Как ча стные решения, мы полу чаем плоские волны Подход, типа Керpа-шиль да, для этих полей дела ет уравнения поля лин ейными. Как частные ре шения, мы получаем пло ские волны уравнения поля линей ными. Как частные реше ния, мы получаем плоск ие волны получаем плоские вол ны c параллельными лучам и. Многие из наших резу льтатов также справедливы дл я f-g теории.