Summary
Relativistic loops and strings are defined in the conventional way as solutions of a one-dimensional wave equation with certain boundary conditions and satisfying the orthogonal gauge conditions. Conventional pseudo-Cartesian co-ordinates (rather than null-plane co-ordinates) are used. The creation and annihilation operator four-vector α † μ anda μ are required to be spacelike (orthogonal to the total momentumP μ), so that the resulting Fock spaceH + is positive definite. This requirement is shown to be mathematically consistent with Poincaré invariance and to impose no additional physical constraints on the system. It can be implemented in a canonical realization of the Poincaré algebra as a condition on state vectors, or in a noncanonical realization as an operator equation, as is done here. The spaceH + is further restricted by the Virasoro conditions to a physical subspace Φ which is of course also positive definite. In this way there arises no critical-dimension problem and Poincaré invariance holds also in 3+1 dimensions. The energy and spin spectra are the same as usual, leading to linear Regge trajectories, except that there are no tachyons and no zero-mass states. The leading Regge trajectory has negative intercept.
Riassunto
Si definiscono cappi e corde relativistici in maniera convenzionale come soluzioni di un'equazione d'onda unidimensionale con certe condizioni di contorno e che soddisfino condizioni ortogonali di gauge. Si usano coordinate convenzionali pseudocartesiane (piuttosto che coordinate del piano nullo). Si richiede che i quadrivettori degli operatori di creazione e annichilazionea † μ ea μ siano di tipo spaziale (ortogonali rispetto all'impulso totaleP μ), cosicché lo spazio di FochH + risultante è positivo definito. Si mostra che questa condizione è matematicamente in accordo con l'invarianza di Poincaré e che non impone ulteriori costrizioni fisiche al sistema. Essa può essere effettuata in una realizzazione canonica dell'algebra di Poincaré come condizione ai vettori di stato, o in una realizzazione non canonica come un'equazione operatoriale, come in questo contesto. Lo spazioH + è ulteriormente ristretto dalle condizioni di Virasoro al sottospazio fisico Φ che naturalmente è pure positivo definito. In questo modo non sorgono problemi di dimensione critica e l'invarianza di Poincarè è valida anche in 3+1 dimensioni. Gli spettri di spin e di energia sono i soliti che conducono a traiettorie di Regge lineari, eccetto per il fatto che non ci sono tachioni e neanche stati a massa nulla. La traiettoria principale di Regge ha intercetta negativa.
Резюме
Определяются релятивистские петли и струны как решения одномерного волнового уравнения с определенными граничными условиями и, удовлетворяющие ортогональным калибровочным условиям. Используются общепринятые псевдодекартовы координаты (а не координаты нулевой плоскости). Требуется, чтобы четырех-векторы операторов рождения и аннигиляцииa † μ иa μ были пространственнопдобными (ортогональными полному импульсуP μ), таким образом, результирующее пространство ФокаH + является положительно определенным. Показывается, что это требование математически соответствует инва-риантности Пуанкаре и не налагает никаких дополнительных ограничений на систему. Это ограничение выполняется при канонической реализации алгебры Пуанкаре, как условие на векторы состояний, или при неканонической реализации, как операторное уравнение. ПространствоH + сводится условиями Вирасоро к физическому подпространству Φ, которое также является положительно опреде-ленным. При таком подходе не возникает проблемы критической размерности и инвариантность Пуанкаре имеет место также в случае 3+1 измерений. Спектры энергии и спина являются такими же, как для линейных траекторий Редже, за исключением того, что не существует тахионов и сотсояний с нулевой массой. Главная траектория Редже имеет отрицательное пересечение.
Similar content being viewed by others
Literatur
C. G. Callan, N. Coote andD. Gross:Phys. Rev. D,13, 1649 (1976).
Y. Nambu:Phys. Rev. D,10, 4262 (1974).
G. T'Hooft:Nucl. Phys.,72B, 461 (1974).
A. P. Balachandran, R. Ramachandran, J. Schechter, K. C. Wali andH. Rupertsberger:Phys. Rev. D,13, 361 (1976).
I. Bars:Phys. Rev. Lett.,36, 1521 (1976).
P. Goddard, J. Goldstone, C. Rebbi andC. B. Thorn:Nucl. Phys.,56 B, 109 (1973);C. Rebbi:Phys. Rep.,12 C, 1 (1974);J. Scherk:Rev. Mod. Phys.,47, 123 (1975), and other papers quoted there.
W. A. Bardeen, I. Bars, A. J. Hanson andR. D. Peccei:Phys. Rev. D,13, 2364 (1976);A. Patrascioiu:Nucl. Phys.,81 B, 525 (1974).
F. Rohrlich:Phys. Rev. Lett.,34, 842 (1975).
F. Rohrlich:Nucl. Phys.,112 B, 177 (1976).
R. C. Brower:Phys. Rev. D,6, 1655 (1972);P. Goddard andC. B. Thorn:Phys. Lett.,40 B, 235 (1972).
See,e.g.,H. A. Bethe andR. F. Bacher:Rev. Mod. Phys.,8, 82 (1936), especially p. 172.
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
To speed up publication, the author of this paper has agreed to not receive the proofs for correction.
Traduzione a cura della Redazione.
Переведено редакцией.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Rohrlich, F. Covariant loops and strings in a positive definite Hilbert space. Nuov Cim A 37, 242–265 (1977). https://doi.org/10.1007/BF02858055
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02858055