Summary
The spin component of a particle can be specified in any of three independent directions. Covariant operators corresponding to three such choices are described, along with the transformations between their eigenstates. The usefulness of choosing a covariant description is demonstrated by considering the crossing matrices for helicity and transversity amplitudes as transformations between sets of such operators. Because of the covariance of the spin operators, arbitrary Lorentz transformations on the spin states introduce no complications such as the usual spin-rotation matrices. Although the discussion is limited to scattering processes of the type A+B→C+D, similar operators can be defined for systems of more than two particles.
Riassunto
Si può specificare la componente di spin di una particella in ognuna delle tre direzioni indipendenti. Si descrivono gli operatori covarianti corrispondenti a tre di tali scelte, assieme alle trasformazioni fra i loro autostati. Si dimostra l’utilità della scelta di una descrizione covariante considerando le matrici incrociate per le ampiezze di elicità e di trasversalità come trasformazioni fra insiemi di tali operatori. A causa della covarianza degli operatori di spin, con le trasformazioni arbitrarie di Lorentz sugli stati di spin non si introduce alcuna complicazione come le solite matrici di rotazione dello spin. Sebbene la discussione sia limitata a processi di scattering del tipo A+B→C+D, si possono definire operatori simili per sistemi con più di due particelle.
Резюме
Спиновая компонента частицы может быть точно определена в любом из трех независимых направлений. Описываются ковариантные операторы, соответствующие трем таким выборам, вместе с преобрасованиями между их собственными значениями. Иллюстрируется полезность ковариантного описания, посредством рассмотрения поперечных матриц для спиральных и трансверсальнх амплитуд как преобразований между системами таких операторов. Вследствие инвариантности спиновых операторов, произвольные преобразования Лорентца спиновых состояний не приводят к таким усложнениям, как обычные спиново-ротационные матрицы. Несмотря на то, что обсуждение ограничивается рассмотрением процессов рассеяния, типа A+B→C+D, аналогичные операторы могут быть определены для систем более чем двух частиц.
Similar content being viewed by others
Literatur
M. Toller:Nuovo Cimento,37, 8631 (1965);D. Z. Freedman andJ. M. Wang:Phys. Rev.,153, 1596 (1967).
M. Jacob andG. C. Wick:Ann. of Phys.,7, 404 (1959).
A. Kotanski:Acta Phys. Polon.,29, 699 (1966);30, 629 (1966).
M. Scadron:Phys. Rev.,165, 1640 (1968).
T. L. Trueman andG. C. Wick:Ann. of Phys.,26, 322 (1964).
G. Cohen-Tannoudji, A. Morel andH. Navelet:Ann. of Phys.,46, 239 (1968);G. Cohen-Tannoudji, A. Kotanski andPh. Salin: CERN preprint Th. 889 (1968);A. Kotanski: CERN preprint Th. 876 (1968).
A. McKerrell:Kinematic singularities of helicity and transversity amplitudes and asymptotic Regge-pole contributions, Cambridge preprint (1967).
G. Feldman andP. T. Matthews:Phys. Rev.,168, 1587 (1968). (Felicity is denoted as the covariant helicity in this paper.)
E. Leader:Phys. Rev.,166, 1599 (1968).
The four-vectorW (r)μ is the natural choice for specifying the spin components of the particle, since the orbital contribution ofJ (r)νλ in the expression (2.5) vanishes. Note also that (W (r))2=W (r)μ W(r)μ=−m 2r sr(sr+1), wheres r is the spin of the particle.
J. D. Jackson:Nuovo Cimento,33, 309 (1964)
G. Feldman andP. T. Matthews:Phys. Rev.,168, 1587 (1968)
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
The research reported in this document has been supported in part by the National Science Foundation.
Traduzione a cura della Redazione.
Переведено редаквией.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
King, M., Feldman, G. Covariant spin operators and transformations. Nuovo Cimento A (1965-1970) 60, 86–100 (1969). https://doi.org/10.1007/BF02823299
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02823299