Nonrelativistic limit of Kemmer-Fermi-Yang equation

Summary

The nonrelativistic limit of the Kemmer-Fermi-Yang equation, which is the two-body Dirac equation, is studied. NormalJ ^P series (J ^P=0⁺, 1⁻, 2⁺, …) with³(J−1) _J and³(J+1) _J states in the Kemmer-Fermi-Yang equation are chosen to compare with the nonrelativistic Schrödinger equation of the deuteron. In the limitc→∞, it is demonstrated that the Kemmer-Fermi-Yang equation shows exactly the same behaviour as the well-known Schrödinger equation of³(J±1) _J state of the deuteron. It is also shown that the central potential of the nuclear forces is caused mainly by the relativistic scalar, vector, tensor and axial-vector interactions, and by the pseudoscalar interaction of the higher-order approximation, while the tensor potential is caused by the pseudoscalar, vector, tensor and axial-vector interactions.

Riassunto

Si studia il limite non relativistico dell’equazione di Kemmer-Fermi-Yang, che è l’equazione a due corpi di Dirac. Si scelgono serie normali diJ ^P (J ^P=0⁺, 1⁻, 2⁺, …) con stati³(J−1) _J e³(J+1) _J nell’equazione di Kemmer-Fermi-Yang per confrontarle con l’equazione non relativistica di Schrödinger del deuterone. Nel limitec→∞, si dimostra che l’equazione di Kemmer-Fermi-Yang mostra esattamente lo stesso comportamento della nota equazione di Schrödinger dello stato³(J±1) _J del deuterone. Si mostra anche che il potenziale centrale delle forze nucleari è causato principalmente dalle interazioni relativistiche scalari, vettoriali, tensoriali e assiali vettoriali, e dall’interazione pseudoscalare dell’approssimazione d’ordine superiore, mentre il potenziale tensoriale è causato dalle interazioni pseudoscalare, vettoriale, tensoriale e assiale vettoriale.

Резюме

Исследуется нерелятивистский предел уравнения Кеммера-Ферми-Янга, которое представляет собой двухчастичное уравнение Дирака. Выбирается нормальная последовательность (J ^P=0⁺, 1⁻, 2⁺, …) с³(J−1) _J и³(J+1) _J состояниями в уравнении Кеммера-Ферми-Янга, чтобы сравнить с нерятивистским уравнением Шредингера для дейтрона. Показывается, что в пределеc→∞ уравнение Кеммера-Ферми-Янга обнаруживает такое же поведение, как в случае хорошо известного уравнения Шредингера для³(J±1) _J состояния дейтрона. Также показывается, что центральный потенциал ядерных сил обусловлен в основном релятивистскими скалярным, векторным и аксиально-векторным взаимодействиями и псевдотензорным взаимодействием, однако тензорный потенциал обусловлен псевдоскалярным, векторным, тензорным и аксиально-векторным взаимодействиями.