Summary
We give and discuss a solution of the Schwinger model in any covariant gauge, which is local and Lorentz covariant. We show that our solution is chiral invariant and that the gauge transformations of the first kind are implementable,i.e. the electromagnetic charge exists. The subspace of the state vectors obeying the subsidiary condition contains an infinite set of vectors which are degenerate in energy with the vacuum and are labelled by the chirality quantum number. These states are the only spur of the Fermi fields. The electromagnetic tensor is simply proportional to a pseudoscalar massive field. We show that the introdunction of the θ-vacuum induces a spontaneous breakdown of chirality, a breakdown which is not present in the solution.
Riassunto
In questo lavoro si costruisce e si discute una soluzione locale e Lorentz oovariante del modello di Schwinger. Si dimostra che tale soluzione è invariante chirale e che le trasformazioni di gauge di prima specie sono implementabili, cioè la carica elettromagnetica esiste.II sottospazio dei vettori di stato che obbediscono alla condizione supplementare contiene un insieme infinito di vettori, che sono degeneri in energia con il vuoto e sono numerati dal numero quantico chirale. Questi stati sono la sola traccia dei campi fermionici.Il tensore elettromagnetico é semplicemente proporzionale a un campo pseudoscalare massivo. Si dimostra che l’introduzione dei vuoti θ induce una rottura spontanea della chiralità, rottura che non é présente nella soluzione suddetta.
Резюме
Мы приводим и обсужда ем решение модели Швингера в любой кова риантной калибровке, которая я вляется локальной и Лоренц-ковариантной. Мы показываем, что наше р ешение является кира льно инвариантным и что ка либровочные преобразования перв ого рода являются осу ществимыми, т.е. существует электромагнитный за ряд. Подпространство состояний векторов, подчиняюще еся дополнительному усл овию, содержит бескон ечную систему векторов, кот орые являются вырожденны ми по энергии и которы е классифицируются с п омощью квантового числа кир альности. Эти состоян ия представляют единст венный след полей Ферми. Электром агнитный тензор оказ ывается пропорциональным пс евдоскалярному массивному полю. Мы по казываем, что введени е θ-вакуума приводит к спонтанному наруше нию киральности, т.е. к нарушению, которое отсутствует в решении.
Similar content being viewed by others
Reference
J. Schwinger:Phys. Rev.,128, 2425 (1962); inTheoretical Physics, Lectures presented at Trieste, 1962 (Vienna, 1963), p. 94.
L. S. Brown:Nuovo Cimento,29, 617 (1963).
B. Zumino:Phys. Lett,10, 224 (1964);Acta Phys. Austriaca Suppl.,2, 212 (1965).
G. Velo:Nuovo Cimento A,52, 1028 (1967).
J. H. Lowenstein andJ. A. Swieca:Ann. Phys. (N. Y.),68, 172 (1971).
R. J. Crewther, S.-S. Shei andT.-M. Yan:Phys. Rev. B,8, 1730 (1973).
A. Casher, J. Kogut andL. Susskind:Phys. Rev. D,10, 732 (1974).
A. Yildiz:Phys. Rev. D,10, 1796 (1974).
K. E. Ito:Prog. Theor. Phys.,53, 817 (1975).
G. F. Dell’Antonio:Nuovo Cimento A,25, 303 (1975).
S. Coleman, E. Jackiw andL. Susskind:Ann. Phys. (N. Y.),93, 267 (1975).
N. K. Nielsen andB. Schroer:Nucl. Phys. B,120, 62 (1977);Phys. Lett. B,66, 475 (1977).
K. D. Rotiie andJ. A. Swieca:Phys. Rev. D,15, 541 (1977);Path-integral representation for tunneling amplitudes in the Schwinger model, NC 6/78.
N. Nakanishi:Prog. Theor. Phys.,57, 580, 1025 (1977);58, 1007, 1927 (1977);Two-dimensional quantum field theories involving massless particles, RIMS-252 (June 1978).
A. Z. Capri andE. Ferrari:Phys. Lett. B,82, 71 (1979).
Some reviews on spontaneous breakdown of symmetries:J. A. Swieca:Goldstone’s theorem and related topics, inCargèse Lectures in Physics, Vol. IV, edited byD. Kastler (New York, N. Y., 1970), p. 215;H. Reeh:Fortschr. Phys.,16, 687 (1968);Symmetries, currents and infinitesimal generators, inStatistical Mechanics and Field Theory, edited byR. M. Sen andC. Weil (Jerusalem, 1972), p. 151;C. A. Orzalesi: Rev.Mod. Phys.,42, 381 (1970).
W. E. Thirring andJ. E. Weiss:Ann. Phys. (N. Y.),27, 331 (1964).
P. L. F. Haberler:Nuovo Cimento A,47, 929 (1967).
P. L. F. Haberler andI. Saavedra:Nuovo Cimento A,49, 194 (1967).
N. Nakanishi:Prog. Theor. Phys.,58, 1580 (1977).
J. H. Lowenstein andJ. A. Swieca: ref. (5), sect.3.
R. Jackiw andC. Rebbi:Phys. Rev. Lett.,37, 172 (1976).
G. ’t Hooft:Phys. Rev. Lett,37, 8 (1976);Phys. Rev. D,14, 3422 (1976).
C. G. Callan, R. F. Dashen andD. J. Gross:Phys. Lett. B,63, 334 (1976).
J. Schwinger:Phys. Rev. Lett.,3, 269 (1959).
E. Ferrabi, L. E. Picasso andF. Steocchi:Commun. Math. Phys.,35, 25 (1974).
A. S. Wightman : inCargèse Lectures in Theoretical Physics 1964, edited byM. Lévy (New York, N. Y., 1967), p. 171. (28)B. Klaiber:Lectures in theoretical physics, inBoulder Lectures, 1967 (New York, N. Y., 1968), p. 141.
N. Nakanishi:Prog. Theor. Phys.,57, 269 (1977).
E. Bri andL. E. Picasso:Phys. Rev. Lett,16, 408 (1966).
P. Strocchi andA. S. Wightman:J. Math. Phys. (N. T.),15, 2198 (1974).
R. F. Streater andA. S. Wightman:PCT, Spin and Statistics and All That (New York, N. Y., 1964).
One of us (RF) thanks Prof.N. Nakanishi for a discussion on this point.
J. S. Bell andR. Jachiw:Nuovo Cimento A,60, 47 (1969);S. L. Adler:Phys. Rev.,177, 2426 (1969).
D. Zwanziger:Phys. Rev. D,14, 2570 (1976).
R. Ferrari, L. E. Picasso andF. Strocchi:Nuovo Cimento A,39, 1 (1977).
R. Haag:Nuovo Cimento,25, 287 (1962).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Research supported in part by NSERC.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Capei, A.Z., Fbrraki, E. Schwinger model, chiral symmetry, anomaly and θ-vacuums. Nuov Cim A 62, 273–294 (1981). https://doi.org/10.1007/BF02770970
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02770970