Summary
The massive spin-3/2 Lagrangian obtained by the dimensional reduction method from a massless theory is examined in the presence of minimal coupling to the external electromagnetic field. The anticommutator of the massive spin-3/2 field is obtained by eliminating the two spin-0 fields and the auxiliary field. It is positive definite provided that a certain invertibility condition is satisfied on solving the constraint equation for Ψ0 (the 0-component of the Rarita-Schwinger field). The invertibility condition is also responsible for the appearance of noncausal modes of propagation. Thus, the Rarita-Schwinger paradox still persists.
Riassunto
La lagrangiana con massa e spin 3/2, ottenuta con la riduzione dimensionale da una teoria senza massa, è esaminata in presenza di accoppiamento minimo al campo elettromagnetico esterno. L–anticommutatore del campo a spin 3/2 con massa è ottenuto eliminando i due campi a spin 0 e il campo ausiliario. É positivo definite purché una certa condizione d–invertibilità sia soddisfatta risolvendo l–equazione vincolo per Ψ0 (il componente 0 del campo di Rarita-Schwinger). La condizione di invertibilità è anche responsabile della comparsa di modi non causali di propagazione. Cosí persiste ancora il paradosso di Rarita-Schwinger.
Резюме
При наличии минимальной связи с внешним электромагнитным полем исследуется массивный Лагранжиан со спином 3/2, полученный с помощью метода сокращения размерности из безмассовой теории. Посредством выделения двух полей со спином 0 и вспомогательного поля получается антикоммутатор массивного поля со спином 3/2. Антикоммутатор является положительно определенным, при условии, что удовлетворяется некоторое условие обратимости при решении уравнения ограничений для Ψ0 (0-компонента поля Рарита-Швингера). Условие обратимости также является ответственным за появление непричинных мод распространения. Таким образом, парадокс Рарита-Швингера все еще существует.
Similar content being viewed by others
References
K. Johnson andE. C. G. Sudarshan:Ann. Phys. (N.Y.),13, 126 (1961).
G. Velo andD. Zwanziger:Phys. Rev.,188, 2218 (1969).
M. Kobayashi andY. Takahashi:J. Phys. A,20, 658 (1987). See alsoM. Kobayashi andY. Takahashi:Prog. Theor. Phys.,75, 993 (1986).
J. Schwinger:Phys. Rev.,130, 800 (1963);S. N. Gupta andW. W. Repko:Phys. Rev.,177, 1921 (1969);W. F. Soo:Phys. Rev. D,8, 667 (1973);G. Gluch, P. Hays andJ. D. Kimmel:Phys. Rev. D,9, 1674 (1974);A. N. Nagpal:Phys. Rev. D,18, 4641 (1978);K. Inoue, M. Omote andM. Kobayashi:Prog. Theor. Phys.,63, 1413 (1980);A. Aurilia, M. Kobayashi andY. Takahashi:Phys. Rev. D,22, 1368 (1980).
A. Shamaly andA. Z. Capri:Ann. Phys. (N.Y.),74, 503 (1972);C. Fisk andW. Tait:J. Phys. A,6, 383 (1973);J. D. Jenkins:J. Phys. A,7, 1129 (1974);G. Labonté:Nuovo Cimento A,59, 263 (1980).
S. D. Rindani andM. Sivakumar:Phys. Rev. D,37, 3543 (1988). Their Lagrangian is obtained by the dimensional deduction of the gauge-invariant Lagrangian for a massless spin-3/2 particle in five dimensions. SeeS. D. Rindani andM. Sivakumar:Phys. Rev. D,32, 3238 (1985);C. S. Aulakh andD. Sahdev:Phys. Lett. B,164, 293 (1985).
C. R. Hagen:Phys. Rev. D,4, 2204 (1971). See alsoM. Seetharaman, J. Prabhakaran andP. M. Mathews:Phys. Rev. D,12, 458 (1975).
Y. Takahashi:Phys. Lett.,1, 278 (1962);Physica,31, 205 (1965).
Author information
Authors and Affiliations
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Kobayashi, M., Takahashi, Y. The Rarita-Schwinger paradoxes in the theory with an auxiliary field. Nuov Cim B 104, 67–79 (1989). https://doi.org/10.1007/BF02742826
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02742826