Summary
We present here a mixing operatorU(Z′) for baryons, which transforms theSU 6 axial charges in a more realistic set satisfying at the same time the equations [Q α5 ,Q α5 ] =iƒαβγ Q γ, [Q +5 [Q +5 ,m 2]]=0. We consider the (56⊕70, anyL)SU 6 ⊗O 3 representations to obtain a consistent result. The octet chiral wave function comes out in good agreement with experimental data and the coupling constants between the (56,L=0) and any other representation with arbitraryL correspond exactly in a dual sense to the exchange in thet-channel of a tensor nonet and a vector octet with the couplings proposed by Cabibbo, Horwitz and Ne’eman. The explicit form of them 2-operator is given.
Riassunto
Si introduce un operatoreU(Z′) per i barioni tale da trasformare le cariche assiali diSU 6 in un insieme più realistico che allo stesso tempo soddisfa le equazioni [Q α5 ,Q α5 ] =iƒαβγ Q γ, [Q +5 [Q +5 ,m 2]]=0. Per ottenere un risultato coerente vengono considerate le rappresentazioni diSU 6 ⊗O 3 (56 ⊕70,L qualsiasi). La funzione d’onda chirale dell’ottetto risulta in buon accordo con i dati sperimentali, inoltre gli accoppiamenti tra la (56,L=0) e qualsiasi altra rappresentazione, conL arbitrario, corrisponde esattamente, in senso duale, allo scambio nel canalet di un nonetto a segnatura positiva ed un ottetto a segnatura negativa accoppiati come proposto da Cabibbo, Horwitz e Ne’eman; si dà la forma esplicita dell’operatorem 2.
Реэюме
Мы приводим эдесь оператор смещиванияU(Z′) для барионов, который преобраэует аксиальныеSU 6 эаряды в более реалистическую систему, удовлетворяюшую в то же время уравнениям: [Q α5 ,Q α5 ] =iƒαβγ Q γ, [Q +5 [Q +5 ,m 2]]=0. Мы рассматриваем представления (56⊕70, проиэвольноеL) алгебрыSU 6 ⊗O 3 для того, чтобы получить непротиворечивый реэультат. Киральная волновая функция октета находится в хорощем согласии с зкспериментальными данными и константы свяэи между (56,L=0) и любым другим представлением с проиэвольнымL точно соответствуют в дуальном смысле перестановке вt-канале тенэорного нонета и векторного октета со свяэями, предложенными Кабиббо, Хорвитцем и Ниманом. Приводится явная форма оператораm 2.
Similar content being viewed by others
References
F. Gursey andL. A. Radicati:Phys. Rev. Lett.,13, 173 (1964);E. Borchi andR. Gatto:Phys. Lett.,14, 352 (1965);R. H. Dalitz:Proceedings of the Oxford Conference on Elementary Particles (1965).
M. Gell-Mann:Phys. Rev.,125, 1067 (1962);Physics,3, 63 (1964);R. F. Dashen andM. Gell-Mann:Coral Gables Conference on Symmetry Principles at High Energy, Vol.3 (1966);S. Weinberg:Phys. Rev.,177, 2604 (1969).
R. F. Dashen andM. Gell-Mann, ref. (2).
F. Buccella, E. Celeghini, H. Kleinert, C. A. Savoy andE. Sorace:Nuovo Cimento,69 A, 133 (1970).
N. Cabibbo, L. Horwitz andY. Ne’eman:Phys. Lett.,22, 336 (1966).
P. Carruthers:Introduction to unitary symmetry, inInterscience Tracts on Physics and Astronomy, No. 27, p. 179.
C. Michael: private communication.
D. F. Grether andG. Gidal:Phys. Rev. Lett.,26, 792 (1971).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
To speed up publication, the authors of this paper have agreed to not receive the proofs for correction.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Buccella, F., Nicolò, F. & Pugliese, A. A representation ofSU 3⊗SU 3 chiral algebra for baryons. Nuov Cim A 12, 640–650 (1972). https://doi.org/10.1007/BF02736613
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02736613