References
K. Westpfahl:Ann. der Phys.,7, 241 (1967).
V. Bargmann, L. Michel etV. Telegdi:Phys. Rev. Lett.,2, 435 (1959).
Une autre possibilité est de prendrek=const; ou bien plus généralementk(m).
Physiquement, on suppose toujours que l’énergie du dipole magnétique est petite devant l’énergie de massem 0; par conséquent on am=m 0+1/2M μν F μν+…
R. Good:Phys. Rev.,125, 2212 (1962); lorqu’on néglige les termes quadrupolaires.
Pourk=const, on a la même expression; cf.H. Corben:Classical and Quantum Theories of Spinning Particles (San Francisco, 1968).
On peut voir que cette restriction est possible en considérant un ensemble de données initiales équivalent:ż μ,S μ,P ϱ P ϱ, θ etz μ avecS μ ż μ=0 etż μ ż μ=1 et θ caractérisant la direction de la projection deP μ sur le 2-plan orthogonal àż μ etS μ.
Face à ces difficultés une tentative courante est de prendreS μν P ν=0 à la place deS μν ż ν=0, cf. par exemple:L. Tremblay: Thèse de 3e Cycle (Paris, 1963);W. Dixon:Nuovo Cimento,38, 1616 (1965).
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Linet, B. Sur les équations du mouvement d’une particule classique à spin. Lett. Nuovo Cimento 8, 63–66 (1973). https://doi.org/10.1007/BF02727631
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