Summary
A simple derivation of the shifts occurring in total reflection is presented by means of the relativistic dynamics of spinning extended structures or spinning particles. This analysis is consonant with remarks due to von Laue and to works by various authors on the dynamics of spinning particles. In the case of total reflection at a plane interface, one speaks of the longitudinal, or Goos-Hänchen's, and of the transverse, or Imbert's, shifts. These are in a one-to-one association with the observations of the so-called tangential and sagittal focal lines of geometrical optics. When the quanta associated with the waves have nonzero spin, these focal lines possess a fine structure displaying a set of orthogonal-polarization eigenstates. This has been experimentally demonstrated in the total reflection of light beams. Here we extend our previous theory (given for the case of light) by merely interpreting the formulae recently derived by Fradkin and Kashuba for the total reflection of a Dirac electron.
Riassunto
Si presenta una semplice derivazione degli spostamenti che avvengono nella riflessione totale usando la dinamica relativistica delle struttura estese con spin o delle particelle con spin. Questa analisi concorda con i commenti dovuti a van Laue e con i lavori di numerosi autori sulla dinamica delle particelle con spin. Nel caso della riflessione totale in un'interfaccia piana, si parla degli spostamenti longitudinali, o di Goos-Hänchen, e di quelli trasversali, o di Imbert. Questi sono associati uno a uno con le osservazioni delle cosiddette linee focali tangenziali e sagittali dell'ottica geometrica. Quando i quanti associati alle onde hanno spin non nulli, queste linee focali posseggono una struttura fine che mostra un insieme di autostati di polarizzazione ortogonale. Questo fatto è stato dimostrato sperimentalmente nella riflessione totale dei raggi di luce. Si estende qui la nostra teoria precedente (data per il caso della luce) interpretando semplicemente le formule dedotte recentemente da Fradkin e Kashuba per la riflessione totale di un elettrone di Dirac.
Резюме
Предлагается простой вывод сдвигов, возникающих в полном отражении, используя релятивистскую динамику вращающихся протяженных структур или «вращающихся» частиц. Этот анализ соответствует замечаниям фон Лауэ и работам различных авторов по динамике «вращающихся» частиц. В случае полного отражения на плоской поверхности говорят о продольных сдвигах или сдвигах Гуса-Хенкена и о поперечных сдвигах или сдвигах Имберта. Эти сдвиги один к одному соответствуют наблюдениям так называемых тангенциальных и сагиттальных фокальных линий геометрической оптики. Когда кванты, связанные с волнами, имеют ненулевой спин, эти фокальные линии обладают тонкой структурой, обнаруживающей систему ортогональных поляризационных собственных состояний. Указанное явление экспериментально наблюдалось при полном отражении световых пучков. В этой работе мы обобщаем нашу предыдущую теорию (развитую для случая света) для полного отражения дираковского электрона, интерпретируя формулы, недавно полученные Фрадкиным и Кашуба.
Similar content being viewed by others
References
F. Goos andH. Hänchen:Ann. der Phys.,1, 333 (1947);5, 251 (1949);A. Mazet, C. Imbert andS. Huard:Compt. Rend.,273 B, 592 (1971).
C. Imbert:Phys. Rev. D,5, 787 (1972);O. Costa de Beauregard andC. Imbert:Phys. Rev. D,7, 3555 (1973).
D. M. Fradkin andR. J. Kashuba:Phys. Rev. D,10, 1137 (1974).
O. Costa de Beauregard:Phys. Rev.,134, B 471 (1964);Ann. Inst. H. Poincaré,2, 131 (1965).
This, of course, is a loose but convenient wording for strictly zero-rest-mass quanta.
M. von Laue:Die Relativitätstheorie, Vol.1 (Braunschweig, 1920), p. 227.
J. Frenkel:Zeits. Phys.,37, 243 (1926);M. Mathisson:Zeits. Phys.,67, 270, 826 (1931);Acta Phys. Polon. 6, 163, 218 (1937);O. Costa de Beauregard:Journ. de Math.,22, 118 (1943);J. Weyssenhof andA. Raabe:Acta Phys. Polon.,9, 7, 19 (1947);J. Weyssenhof:Acta Phys. Polon.,9, 26, 34 (1948);A. Papapetrou:Proc. Roy. Irish Acad.,52, 11 (1948);Proc. Roy. Soc.,209, 148 (1951).
A. D. Fokker:Relativiteitstheorie (Groningen, 1929);Time and Space, Weight and Inertia (New York, N. Y., 1965), p. 97;A. Papapetrou:Praktica Acad. Athens,14, 540 (1939);O. Costa de Beauregard:Compt. Rend.,224, 330, 540 (1947);Précis of Special Relativity (New York, N. Y., 1966), p. 81;M. H.L. Pryce:Proc. Roy. Soc.,195 A, 62 (1948);C. Möller:Comm. Dublin Inst. Adv. Stud.,5 A, 3 (1949).
O. Costa de Beauregard:Found. Phys.,2, 111 (1972).
O. Costa de Beauregard andC. Imbert:Phys. Rev. D,7, 3555 (1973).
Y. Levy andC. Imbert:Compt. Rend.,275 B, 723 (1972);Opt. Comm.,13, 43 (1975).
M. Born andE. W. Wolf:Principles of Optics, 3rd edition (London, 1965), p. 169–171. See also p. 127–132 and 215.
See, in this respect,O. Costa de Beauregard:Lett. Nuovo Cimento,10, 852 (1974); andCanad. Journ. Phys. (in press).
SeeO. Costa de Beauregard: ref. (8), p. 87–91. Conditions (13) and (16) are equivalent only in the case of uniform motion, and authors interested in spin are divided as to which is preferable in general.
L. A. Schmid: private communication.
J. Ricard:Nouv. Rev. Opt.,4, 63 (1973);5, 7 (1974).
H. Schilling:Ann. der Phys.,16, 122 (1965).
R. H. Renard:Journ. Opt. Soc. Amer.,54, 1190 (1964);C. Imbert:Phys. Rev. D,5, 878 (1972).
T. Tamir andH. L. Bertoni:Journ. Opt. Soc. Amer.,61, 1397 (1971);Y. Levy: Ph. D. Thesis (mimeographed) (1974);Y. Levy andC. Imbert:Compt. Rend.,275 B, 723 (1972).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
To speed up publication, the author of this paper has agreed to not receive the proofs for correction.
Traduzione a cura della Redazione.
Переведено редакцией.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Costa de Beauregard, O. Mechanical interpretation of shifts in total reflection of spinning particles. Nuov Cim B 36, 119–130 (1976). https://doi.org/10.1007/BF02725231
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02725231