Summary
Starting from the natural symplectic structures determined by the Weyl group for the single massive spinning particle, we build the composed system of two spinning particles. The groupal analysis allows us to determine the centre-of-mass co-ordinates, to which we add a set of complementary ones in such a way as to get collective and relative canonical variables of momentum and position. Exploiting these results we are able to introduce an analogous description of the phase-space of the scalar three-body. The equations of motion are obtained by means of the full foliation on the state equations and we are able to get them in a purely Hamiltonian scheme on the reduced physical phase-space. For the three-body we get three first-class constraints with two independent potentials; however, the Hamiltonian scheme suggests a more flexible method for introducing interactions. We remark that the direct canonical quantization, allowed by the Hamiltonian framework, gives rise, in the two-scalar-particle case with the Coulomb potential, to a Lamb shift term and with the rising linear potential to very good results about the mesons properties. Indeed, we find a wave equation formally coinciding with the one obtained and studied in the domain of the anisotropic chromodynamics.
Riassunto
Partendo dalle strutture naturali simplettiche per la particella massiva con spin determinate dal gruppo di Weyl, costruiamo il sistema meccanico di due particelle con spin. L’analisi gruppale ci consente di determinare le coordinate del centro di massa alle quali si aggiunge un insieme di coordinate ad esse complementari in modo tale da ottenere le variabili canoniche collettive e relative di momento e di posizione. Sfruttando questi risultati siamo in grado di introdurre una descrizione analoga dello spazio delle fasi di tre punti scalari relativistici. Le equazioni di moto sono ottenute per mezzo della foliazione nulla sulle equazioni di stato e siamo capaci di ricondurle in uno schema puramente hamiltoniano sullo spazio delle fasi fisico ridotto. Per i tre corpi ricaviamo tre vincoli di prima classe con due potenziali indipendenti, tuttavia la formulazione hamiltoniana suggerisce un metodo meno rigido per introdurre le interazioni. La quantizzazione canonica, permessa dallo schema hamiltoniano e da noi utilizzata, dà origine nel caso di due particelle scalari interagenti in modo coulombiano a un termine di spostamento del tipo di Lambe, nel caso di potenziale linearmente crescente, a risultati molto buoni per quanto riguarda lo spettro dei mesoni. In effetti si trova un’equazione d’onda che coincide formalmente con quella ottenuta e studiata in cromodinamica anisotropa.
Резюме
Исходя из естественных симплексных структур, определенных посредством группы Вейля для синглетной массивной спиновой частицы мы строим составную систему двух спиновых частиц. Групповой анализ позволяет нам определить координаты центра масс, к которым мы добавляем систему дополнительных координат, чтобы получить коллективные и относительные канонические переменные для импульса и положения. Используя эти результаты, мы можем ввести аналогичное описание фазового пространства для трех скалярных релятивистских частиц. Получаются уравнения движения с помощью нулевого расслоения в уравнениях состояния и мы можем получить их в чисто Гамильтоновой схеме на приведенном физическом фазовом пространстве. Для трех частиц мы получаем три ограничения первого класса с двумя независимыми потенциалами, однако Гамильтонова схема предполагает более универсальный метод введения взаимодействий. Мы отмечаем, что прямое каноническое квантование в рамках Гамильтоновой схемы приводит в случае двух скалярных частиц с кулоновским потенциалом к лэмбовскому сдвигу, а в случае линейно возрастающего потенциала к очень хорошим результатам для свойств мезонов. Мы получаем волновое уравнение, формально совпадающее с уравнением, полученным и исследованным в анизотропной хромодинамике.
Similar content being viewed by others
References
E. Sorace andM. Tarlini:Nuovo Cimento B,71, 98 (1982).
D. J. Almond:Ann. Inst. Henri Poincaré A,19, 105 (1973).
R. Giachetti:Riv. Nuovo Cimento,4, No. 12 (1981).
A. Kirillov:Elément de la théorie des représentations (Moscou, 1974).
B. Kostant:Quantization and Unitary Representations, inLectures Note in Mathematics, No. 170 (Berlin, 1970), p. 87.
J. M. Souriau:Structure des systèmes dynamiques (Paris, 1970).
E. Sorace andM. Tarlini:Lett. Nuovo Cimento,35, 1 (1982).
Seee.g. N. Woodhouse:Geometric Quantization (Oxford, 1980);M. J. Gotay:Presymplectic manifold, geometric constraint theory and the Dirac-Bergmann theory of constraint (Thesis, University of Maryland, 1979).
P. A. M. Dirac:Can. J. Math.,2, 129 (1950);Lectures on Quantum Mechanics, Belfer Graduate School of Science, Monographs Series, Yeshiva University (New York, N.Y., 1964).
H. Sazdjian:Ann. Phys. (N. Y.),136, 136 (1981).
J. L. Basdevant andG. Preparata:Nuovo Cimento A,67, 19 (1982).
P. Cea, P. Colangelo, G. Nardulli, G. Paiano andG. Preparata:Phys. Rev. D,26, 1157 (1982).
G. Paiano:Nuovo Cimento A,70, 339 (1982).
P. Cea, G. Nardulli andG. Paiano:Phys. Rev. D,28, 2291 (1983).
G. Preparata:Lectures at the 1981 Cargèse Summer School (New York, N.Y., 1982).
I. T. Todorov:Quasipotential approach to the two-body problem in quantum field theory, inProperties of the Fundamental Interactions, Vol.9C (Bologna, 1973), p. 953.
V. A. Rizov, H. Sazdjian andI. T. Todorov:On the Relativistic Quantum Mechanics of two Interacting Spinless Particles, SISSA preprint 51/82/EP, Trieste.
This is possible in a suitable configuration space; see,e.g.,G. Cognola,R. Soldati,L. Vanzo andS. Zerbini:Phys. Lett. B,104, 67 (1981).
C. Duval:Ann. Inst. Henri Poincaré A,4, 345 (1976).
A. J. Macfarlane:J. Math Phys.,4, 490 (1963).
E. Sorace:Lett. Nuovo Cimento,28, 175 (1980).
R. Giachetti andE. Sorace:Nuovo Cimento B,63, 666 (1981).
L. Castellani:Nuovo Cimento B,47, 1 (1978);Nuovo Cimento A,50, 209 (1979).
About the quantum treatment of the relativistic contrained particles in the context of the Weyl group seeD. J. Almond:Z. Phys. C,15, 71 (1982).
H. A. Bethe andE. E. Salpeter:Quantum Mechanics of One- and Two-Electron Atoms (Berlin, 1957);H. A. Bethe:Intermediate Quantum Mechanics (New York, N. Y., 1964).
C. Quigg and J. L. Rosner:Phys. Rep.,56, No. 4 (1979).
H. J. W. Müller-Kirsten, G. E. Hite andS. K. Bose:J. Math. Phys.,20, 1877 (1979).
M. Seethareman, S. Raghavan andS. S. Vasan:J. Phys. A,16, 455 (1983).
It can be observed, however, that the two-potential solution fits perfectly with the quark-diquark model for the barions. See,e. g.,D. B. Lichtenberg,W. Namgung,E. Predazzi andJ. G. Wills:Phys. Rev.,48, 1653 (1982).
Ph. Droz-Vincent:Lett. Nuovo Cimento,1, 839 (1969);Rep. Math. Phys.,8, 79 (1975);A. Komar:Phys. Rev. D,18, 1881, 1887, 3617 (1978);19, 2408 (1979);I. T. Todorov:Dynamic of Relativistic Point Particles as a Problem with Constraints, Commun. JINR E2-10125 Dubna (1976).
D. G. Currie, T. F. Jordan andE. C. G. Sudarshan:Rev. Mod. Phys.,38, 350 (1963).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Переведено редакцией.
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Sorace, E., Tarlini, M. Canonical co-ordinates and Hamiltonian framework for the relativistic two spinning particles and three-body systems. Nuovo Cim B 82, 29–53 (1984). https://doi.org/10.1007/BF02723576
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02723576