Zusammenfassung
Ausgehend von denMonin-Obuchowschen Ansätzen [1] wird mit Hilfe eines Mischungswegkonzepts für das vertikale Wind-, Temperatur- und Feuchteprofil in der Bodenschicht der Atmosphäre die analytische Form bestimmt. Es ergibt sich dabei auch eine Bedingung für das Verhältnis zwischen den Austauschkoeffizienten für Wärme und Impuls. Letzteres kann bei stationärer und in derz-Richtung symmetrischer Turbulenz zwischen 1/2 und 2 schwanken; Werte <1 sind nachts, solche >1 tagsüber zu erwarten. Für dieses Ergebnis ist der praktische Nachweis beiLettau [16] zu finden. — Im Gegensatz zuLettau [16] wird mit Begründung vermutet, daß der Austauschkoeffizient für Wasserdampf jenem für Wärme gleicht.
Bei konstantem Gradientwind existiert in der Bodenschicht der Atmosphäre ein (festes) Niveau (z=h) maximaler Tagesschwankung des Windes. Nur in diesem „äquivalenthomogenen” Niveau sind konstante kritische Werte der Richardsonzahl möglich. Die spezifische kinetische Turbulenzenergie sowie die Anisotropie der Turbulenz\([(\overline {w'^2 } /\overline {v'^2 } )_{z = h} = 2(3 - 2\sqrt 2 )]\) entspricht dort dem für die Reibungsschicht zutreffenden Mittelwert. —Es wird auch nachgewiesen, daß dievon Kármánsche Konstante eine Funktion der Meßdauer ist.
Summary
Starting from the equations ofMonin andObuchow [1], and using a mixing length concept, an analytical expression for the vertical profiles of wind, temperature, and humidity near the ground is derived. The calculations also render a condition for the ratio of the exchange coefficients for heat and momentum. For stationary and vertically symmetrical turbulence, this ratio can vary between the limits 1/2 and 2; values <1 are to be expected during the night, and >1 during the day. The practical proof of this result can be given using data published byLettau [16]. Contrary toLettau [16], there is reason to suspect that the exchange coefficients for water vapour and heat are equal.
At constant gradient wind, there exists a (fixed) level (z=h) in the ground layer of the atmosphere in which the daily variation of wind velocity has a maximum. Only in this “equivalent-homogeneous” level, critical values of theRichardson number are possible. Atz=h, the specific kinetic energy as well as the anisotropy of turbulence,\([(\overline {w'^2 } /\overline {v'^2 } )_{z = h} = 2(3 - 2\sqrt 2 )]\), correspond to the respective averages in the entire friction layer. It is shown thatvon Kármán's constant is a function of the duration of measurement.
Résumé
Au moyen des dispositions deMonin-Obuchow [1] et de la hypothèse du parcours de mélange, on détermine la forme analytique du profil vertical du vent, de la température et de l'humidité dans les couches voisines du sol. Il en découle également une limitation quant au rapport existant entre les coefficients d'échange de la chaleur et des bouffées. Ce rapport peut osciller entre 1/2 et 2 dans le cas d'une turbulence stationnaire et symétrique par rapport à l'axe desz. Les valeurs inférieures à 1 se rencontrent de nuit, celles dépassant 1 le jour. La preuve pratique de ce résultat est contenue dansLettau [16]. Au contraire de cet auteur, on admet, avec preuves à l'appui, que le coefficient d'échange est le même pour la vapeur d'eau que pour la chaleur.
Si le vent de gradient est constant, il existe dans les couches de l'atmosphère voisines du sol un niveau (constant) (z=h) où les variations journalières du vent sont maximum. Ce n'est qu'à ce niveau «d'homogénéité équivalente» que les valeurs critiques des constantes deRichardson sont possible. L'énergie cinétique spécifique de la turbulence ainsi que l'anisotropie de la turbulence\([(\overline {w'^2 } /\overline {v'^2 } )_{z = h} = 2(3 - 2\sqrt 2 )]\) sont alors égales à la moyenne correspondante de la couche de friction. On prouve ainsi que la constante devon Kármán est une fonction de la durée de la mesure.
Abbreviations
- α:
-
Konversionsfaktor in Gl. (26)
- αh :
-
universelle Konstante; Gl. (58)
- γ:
-
Abkürzung fürAQ/A
- κi :
-
Konstanten in Gl. (12)
- π:
-
Ludolfsche Zahl
- ρ:
-
Luftdichte
- τ:
-
Schubspannung
- ϕ:
-
Funktion gemäß Gl. (4) bzw. (34)
- ϕh :
-
ϕ im Niveauz=h
- ϕQ :
-
Funktion gemäß Gl. (5)
- ψi :
-
Funktionen in den Gl. (14)
- a :
-
Index bei adiabatischer Temperaturschichtung
- c p :
-
spezifische Wärme der Luft bei konstantem Druck
- c v :
-
spezifische Wärme der Luft bei konstantem Volumen
- c−, c+ :
-
Index bei kritischen Werten fürL<0 bzw.L>0
- e :
-
Dampfdruck des Wassers [mb]
- f :
-
Coriolisparameter
- g :
-
Schwerebeschleunigung
- h :
-
äquivalenthomogenes Niveau gemäß Gl. (21)
- i :
-
allgemeine Bezeichnung einer Koordinate
- k :
-
von Kármánsche Konstante
- l :
-
Prandtlscher Mischungsweg in Gl. (6)
- l 1, l1Q :
-
vertikaler Mischungsweg für Impuls bzw. Wärme
- l 2, l3 :
-
Proportionalitätsfaktoren in Gl. (7b) bzw. (7c)
- m :
-
Index bei räumlichem Mittel
- q :
-
spezifische Feuchte [g H2O/g Luft]
- q 0 :
-
q inz=z 0
- q * :
-
Feuchtemaß nach Gl. (45)
- r :
-
Verdampfungswärme (Sublimationswärme) des Wassers (Eises)
- u, v, w :
-
mittlere Windgeschwindigkeit in derx-, y- bzw.z-Richtung
- u′, v′, w′ :
-
turbulente Zusatzgeschwindigkeit in derx-, y- bzw.z-Richtung
- u * :
-
Schubspannungsgeschwindigkeit
- x, y, z :
-
kartesische Raumkoordinaten
- z 0 :
-
Rauhigkeitsparameter
- A, A Q, AW :
-
Austauschkoeffizient für Impuls, Wärme, Wasserdampf
- C :
-
Proportionalitätsfaktor in Gl. (17) und (59)
- D :
-
Abkürzung gemäß Gl. (65)
- E :
-
spezifische kinetische Turbulenzenergie
- H :
-
Gradientwindhöhe gemäß Gl. (16) bzw. (17)
- L :
-
Längenmaß nach Gl. (2)
- Q, Q W :
-
turbulenter Vertikalstrom fühlbarer bzw. latenter Wärme
- Q B :
-
Wärmestrom von der Erdoberfläche in den Boden
- R :
-
individuelle Gaskonstante für Luft
- Ri :
-
Richardsonzahl
- Ri h :
-
Ri inz=h
- S :
-
Strahlungsbilanz an der Erdoberfläche
- T :
-
mittlere potentielle Lufttemperatur [°K]
- T 0 :
-
T inz=z 0
- T * :
-
Temperaturmaß nach Gl. (3)
- W :
-
vertikaler Wasserdampfstrom
Literatur
Monin, A. S., undA. M. Obuchow: Fundamentale Gesetzmäßigkeiten der turbulenten Vermischung in der bodennahen Schicht der Atmosphäre (russ.), enthalten in: Sammelband zur statistischen Theorie der Turbulenz. Berlin: Akademie-Verlag. 1958.
Lettau, H.: Isotropic and Non-isotropic Turbulence in the Atmospheric Surface Layer. Geophys. Res. Pap. No. 1 (1949).
Businger, J. A.: A Generalization of the Mixing-Length Concept. J. Met.16, 516–523 (1959).
Yamamoto, G.: Theory of Turbulent Transfer in Non Neutral Conditions. J. Met. Soc. Japan, Ser. II,37, 60–69 (1959).
Prandtl, L.: Meteorologische Anwendung der Strömungslehre. Beitr. Phys. fr. Atmosphäre19, 188–202 (1932).
Rossby, C. G., undR. B. Montgomery: The Layer of Frictional Influence in Wind and Ocean Currents. Pap. Phys. Oceanogr. and Meteor.3, No. 3 (1935).
Pasquill, F.: Atmospheric Diffusion. London: D. Van Nostrand Comp. Ltd. 1962.
Goldstein, S.: Modern Development in Fluid Dynamics, Vol. I. Oxford, 1938.
Drimmel, J., undH. Reuter: Der Exponentn in Suttons Ansatz für die Lagrangesche Korrelationsfunktion. Arch. Met. Geoph. Biokl. A12, 24–39 (1960).
Ekman, V. W.: Beiträge zur Theorie der Meeresströmungen. Ann. Hydr.34, 475 (1906).
Kao, S.-K.: Turbulent Transfer in the Boundary Layer of a Stratified Fluid. J. Met.16, 497–503 (1959).
Sheppard, P. A.: Transfer Across the Earth's Surface and Through the Air Above. Quart. J. Roy. Met. Soc.84, 205–224 (1958).
Hofmann, G.: Wärmestrom, massenstrom und Volumstrom. Arch. Met. Geoph. Biokl. A11, 465–473 (1960).
Taylor, R. J.: Similarity Theory in the Relation between Fluxes and Gradients in the Lower Atmosphere. Quart. J. Roy. Met. Soc.86, 67–78 (1960).
Panofsky, H. A., A. K. Blackadar undG. E. McVehil: The Diabatic Wind Profile. Quart. J. Roy. Met. Soc.86, 390–398 (1960).
Lettau, H. H., undB. Davidson: Exploring the Atmosphere's First Mile, Vol. I und II. London: Pergamon Press. 1957.
Frankenberger, E.: Der Austauschkoeffizient über Land. Beitr. Phys. fr. Atmosphäre30, 170–176 (1958).
Priestley, C. H. B.: Free and Forced Convection in the Atmosphere Near the Ground. Quart. J. Roy. Met. Soc.81, 139–143 (1955).
Rossby, C. G.: A Generalization of the Theory of the Mixing Length with Application to Atmospheric and Oceanic Turbulence. Mass. Inst. Techn., Met. Rep.1, 4 (1932).
Baur, F.: Linkes Meteorologisches Taschenbuch, neue Ausgabe, Bd. II. Leipzig: Akademische Verlagsges. 1953.
Halstead, M. H.: The Relationship between Wind Structure and Turbulence Near the Ground. Geophys. Res. Pap. No. 19, 97–126 (1952).
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Mit 2 Textabbildungen
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Drimmel, J. Eine Theorie der anisotropen und inhomogenen Turbulenz in der bodennahen Luftschicht. Arch. Met. Geoph. Biokl. A. 13, 305–329 (1963). https://doi.org/10.1007/BF02247994
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02247994