Abstract
It is shown for a one-dimensional approximation that, around a disturbance in the ion concentrationn +(x, t) in the axial direction of a cylindrical plasma, a corresponding electron distributionn −(x, t) is established with such a large velocity that under the usual conditions of a discharge plasma this electron distribution follows the relatively slow changes in ion concentration practically without delay. Relation (24) then holds for the electron concentration, the parametersl 1,l ′D being given by Eqs. (15) and (16). As long as the disturbance of the ions isn +(x) ≠ 0, a space chargeq 0(n +-n−) is produced and maintained in the plasma even if the disturbance of the equilibrium state of the plasma in the initial stage was electrically neutral (i.e.n +(x, t=0)==n −(x,t=0)). The dimensions of these space charges can be many orders larger than the Debye characteristic lengthl ′D ; this is shown on an example of a spatially periodic curven +(x). The unique (quasi-stationary) expression of the electron concentrationn − by means of the deflection of the ion concentrationn +(x, t) permits a considerable simplification of the solution of the problems connected with axially disturbing the homogeneous state of a plasma, sincen −(x, t) can be eliminated from the equations of continuity of the plasma by substituting from (24), and the problem becomes that of determining the curve of the ion concentrationn + from the equations modified in this way.
Abstract
Для одномерного приб лижения показано, что вокруг возмущения концентр ации ионовп +(х, t) в-направлении ос и цилиндрической пла змы возникает соответст вующее распределени е электроновп −(х, t) нас только быстро, что в об ычных условиях плазмы разр яда это распределение элект ронов практически бе з опоздания сопровождает сравни тельно медленные изменения концентра ции ионов. Для концент рации электронов тогда име ет место соотношение (24), где параметрыl 1 иl ′D определяются уравне ниями (15) и (16). Когда имеется возм ущение концентрации ионовп +(х) ≠ 0, тогда возникает и удерживается в плазм е пространственный зарядq 0(n+ — n−), причем и в том случае, если возмущение равновес ного состояния плазмы было в начальн ой стадии электричес ки нейтральным (т.е.n +(x,0)=п−(х, 0)). Однозначно е (квазистационарное) о писание концентраци и электроновп − при помощи отклон ения концентрации ионовп +(х, t) позволяет существ енно упростить решение пр облем, связанных с нарушением аксиаль ного однородного сос тояния плазмы, т. к. из уравнен и й непрерывности плазмы можно исключи тьп −(х, t) и проблема св одится к определению распред еления концентрации ионовn + из таким образ ом выдоизмененных ур авнений.
Similar content being viewed by others
References
Langmuir J.: Phys. Rev.33 (1929), 954.
Spitzer L.: Physics of Fully Ionised Gases, Interscience Publ., New York 1956.
Linhart J. G.: Plasma Physics, North Holland Publ., Amsterdam 1960.
Schottky W.: Phys. Z.25 (1924), 342, 635.
Allis W. P., Rose D. J.: Phys. Rev.93 (1954), 84.
Pekárek L., Krejčí V.: Czech. J. Phys.B 11 (1961), 729.
B. van der Pohl, Bremmer H.: Operational Calculus Based on the Two-sided Laplace Integral, Cambridge Univ. Press, Cambridge 1950.
Pekárek L., Novák M.: Czech. J. Phys.9 (1959), 641.
Author information
Authors and Affiliations
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Pekárek, L. Time production and spatial distribution of macroscopic space charges in D-C discharge plasma. Czech J Phys 12, 439–449 (1962). https://doi.org/10.1007/BF01688530
Received:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF01688530