Analytische Darstellung von Potentialen zweiatomiger Moleküle und ihre Bestimmung aus spektroskopischen Daten

Zusammenfassung

Es wird die in der vorangehenden Arbeit dargestellte Theorie auf die²⌆-ZustÄnde von CdH und die 1¹⌆-ZustÄnde von N₂ angewandt. Bei einem Wert D= 6130 und D−D₀=710 cm⁻¹ statt 695 cm⁻¹ bei Rydberg können die Oszillations-terme von CdH durch eine Energieformel der angegebenen Art exakt wieder-gegeben werden. Nach Justierung der Kurvenkonstanten mit Hilfe der ersten Variation in B fÄllt die Potentialkurve bis auf graphisch nicht angebbare Unter-schiede mit der Rydbergschen Kurve zusammen. Die bis zur zweiten NÄherung berechneten B-Werte bzw. effektiven KernabstÄnde stimmen mit den beobachteten genau überein. — Beim Stickstoff wird nach Herzberg und Sponer der Wert D₀=7,35 Volt statt D₀=11,74 Volt, den man nach der Morseschen Formel findet, angenommen. Trotz dieses gewaltigen Unterschiedes lassen sich die bekannten Energieniveaus in eine Formel der angegebenen Art hineinpassen, die im unteren Gebiet der Terme, etwa bis n=25, als eine quasi-Morsesche Formel bezeichnet werden darf. Im oberen Gebiet findet man eine schnell an-wachsende Abweichung, die die Anzahl der Terme von n=0 bis 81 auf n=0 bis 34 reduziert. Die Morsesche Kurve hat zufÄllig auch ungefÄhr die richtige Symmetrie, weswegen die neue Kurve bis etwa n=10 mit der Morseschen zusammenfÄllt. Von n=10 bis n=21 wird sie unsymmetrischer unter Bei-behaltung derselben Breite der „öffnung“. In der NÄhe der Dissoziationsgrenze werden die Kurven schlie\lich gÄnzlich verschieden. — Die Anzahl der Terme reicht nicht aus, um die Dissoziationsarbeit direkt zu bestimmen. Eine sehr sorgfÄltige Messung der Rotationskonstante der gefundenen Terme dürfte aber bezüglich dieser Frage gewisse neue Anhaltspunkte geben.