Weitere Untersuchungen über den Koronarotationseffekt

Zusammenfassung

Die Umrißform des rotierenden Drahtes ist nahezu eine Kettenlinie. Wird dem rotierenden Draht eine konstante Heizleistung zugeführt und seine Umfangsgeschwindigkeit v durch die Koronafeldstärke$\mathfrak{E}$ geändert, so gilt für seine Übertemperatur:

$$\vartheta _{\ddot u} = \frac{C}{{{}_\upsilon a_1 }}.$$

Die bei konstanter Übertemperatur und variabler Geschwindigkeit zuzuführende Heizleistung ist$W = C\upsilon ^{a_2 }$. Von der Koronafeldstärke und der Übertemperatur hängtv für einen 0,1 mm dicken, 100 cm langen Pt-Draht nach der Gleichung

$$\upsilon = 0,191(\mathfrak{E} - 40)\sqrt[3]{{\vartheta _{\ddot u} }}{{cm} \mathord{\left/ {\vphantom {{cm} {\sec }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {\sec }}$$

ab;$\mathfrak{E}$ in kV/cm. Bei sehr großen Feldstärken rotiert der Draht ohne Heizstrom nach der Gleichung:

$$\upsilon = 0,24(\mathfrak{E} - 260){{cm} \mathord{\left/ {\vphantom {{cm} {\sec }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {\sec }};\mathfrak{E} in kV/cm.$$

Die Koronastromdichten über der Feldstärke folgen sowohl bei konstantem wie bei unterbrochenem Gleichstrom der Gleichung:

$$j_c = C(\mathfrak{E} - \mathfrak{E}_0 )^2 .$$

Fürv in Abhängigkeit vom Koronastrom bei konstanter Übertemperatur gilt:

$$\upsilon = C\sqrt {j_c } .$$

Dabei istC für den positiven Draht größer als für den negativen. In reinem Wasserstoff ist keine Rotation zu erzielen, wenn der Draht negativ ist. — Bei der Frequenz 100000 rotiert der Draht bei gleicher Feldstärke schneller als bei der Frequenz 50.