High-energy aspects of a dual relativistic quark model
- 17 Downloads
- 1 Citations
Summary
The high-energy behaviour of a previously constructed dual relativistic quark model for ππ and πN scattering amplitudes is examined in detail. The model has a satisfactory low-energy behaviour and no parity doubling or ghosts on leading trajectories, and the leading trajectory residue factorizes into a product of collinearU6 ⊗O2 invariant vertices. The singularities in the complex angular-momentum plane are examined in detail and the high-energy limit of our functions is explicitly exhibited. The model is found to give satisfactory results for forward πN charge-exchange scattering and backward π±p scattering.
Некоторые аспекты дуальной релятивистской модели кварков при высоких знергиях
Реэюме
Подробно исследуется поведение при высоких знергиях ранее сконструированной дуальной релятивистской модели кварков для амплитуд ππс и πN рассеяния. Эта модель имеет удовлетворительное поведение при ниэких знергиях, не имеет удвоения четности или духов на главных траекториях и вычет на главных траекториях факториэуется в проиэведение коллинеарных U6⊗ O2 инвариантных верщин. Подробно рассматриваются сингулярности в плоскости комплексного момента. В явном виде приводится предел для нащих функций при высоких знергиях. Получается, что зта модель дает удовлетворительные реэультаты для πN рассеяния с переэарядкой в направлении вперед и для π±р рассеяния наэад.
Riassunto
Si studia dettagliatamente il comportamento ad alte energie di un modello duale relativistico a quark per le ampiezze di diffusione ππ e πN precedentemente costruito. Il modello ha un comportamento a basse energie soddisfacente, nessun sdoppiamento dovuto a parità o fantasmi sulle traiettorie principali e il residuo della traiettoria principale è fattorizzabile in un prodotto di vertici invarianti per la simmetriaU6 ⊗O2 collineare. Si esaminano dettagliatamente le singolarità nel piano del momento angolare complesso e si presenta esplicitamente il limite ad alte energie delle nostre funzioni. Si trova che il modello dà risultati soddisfacenti per la diffusione con scambio carica πN in avanti e la diffusione π±p all’indietro.
Preview
Unable to display preview. Download preview PDF.
References
- (1).R. Oehme:Nucl. Phys.,16 B, 161 (1970).CrossRefADSGoogle Scholar
- (2).
- (3).G. Venturi:Lett. Nuovo Cimento,3, 753 (1970);Nuovo Cimento,1 A, 759 (1971).CrossRefGoogle Scholar
- (4).G. Venturi:Nuovo Cimento,6 A, 499 (1971).CrossRefADSGoogle Scholar
- (5).R. Oehme: inHigh-Energy Physics and Elementary Particles, (Vienna, 1965);R. Delbourgo et al.: loc. cit.;B. Sakita andK. C. Wali:Phys. Rev.,139, B 1355 (1965).Google Scholar
- (7).In the expression we use in this paper we have added an additional factor (1 −x)l in the integrand with respect to the form we have previously exhibited (ref. (3)). The considerations of ref. (3) are, of course, unchanged. The reason for the additional factor will be discussed in the text and is related to the ambiguities associated with our amplitude.CrossRefGoogle Scholar
- (9).C. Lovelace:Phys. Lett.,28 B, 265 (1968).ADSGoogle Scholar
- (10).V. Alessandrini andD. Amati:Phys. Lett.,29 B, 193 (1969);D. I. Fivel andP. K. Mitter:Phys. Rev.,183, 1240 (1969).CrossRefADSGoogle Scholar
- (11).R. Oehme:Ann. of Phys.,46, 347 (1968).CrossRefADSMATHGoogle Scholar
- (14).S. Mandelstam:Phys. Rev. D,1, 1734 (1970);P. G. O. Freund andR. Waltz:Phys. Rev.,188, 2270 (1969).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
- (15).S. Fenster andK. Wali:Phys. Rev. D,1, 1409 (1970);A. Pagnamenta andG. C. Joshi:Phys. Rev. D,1, 3117 (1970).CrossRefADSGoogle Scholar